Cтраница 1
Оператор энергии взаимодействия между s - и d - электронами V ( г) должен, очевидно, содержать линейно как спин s - электрона ST так и магнитный момент М ( г) единицы объема ферромагнетика, обусловленный d - электронами. [1]
Действительно, в матричный элемент входят операторы энергии взаимодействия, содержащие основную функцию fa ( x, у, г), а ее всегда можно подобрать так, чтобы интегралы, входящие в матричный элемент, были сходящимися. В дальнейшем операторы поля, свертки и функция fa ( x, у, г) разлагаются в ряды Фурье. После проведения интеграции по пространствам Минковского возникают четырехмерные символы Кронекера, которые снимают некоторые суммирования по четырехмерным импульсам. [2]
Теперь у нас все есть для записи оператора энергии взаимодействия (1.2) через мультипольные моменты. [3]
Для формального описания обменных сил мы должны считать оператор энергии взаимодействия между нейтроном и протоном отличающимся следующим свойством: действуя на волновую функцию нейтрона и протона, этот оператор приводит к замене координат нейтрона координатами протона и обратно. [4]
Но - оператор энергии свободных полей; Hf, - оператор энергии взаимодействия. [5]
Если молекулы примеси находятся в поляризующейся среде, то в оператор энергии взаимодействия и его матричный элемент должны быть внесены соответствующие коррективы. Такое заключение, однако, было бы не вполне правильным, хотя оно и отвечает известному результату, полученному в рамках феноменологических уравнений Максвелла. [6]
Итак, перечислены все возможные взаимодействия первого рода, так как операторы энергии взаимодействия, состоящие из произведения только двух операторных полевых множителей, не описывают процессов взаимного превращения частиц. [7]
Для определения энергетических состояний парамагнитного иона в кристалле в гамильтониан свободного иона добавляется оператор энергии взаимодействия этого иона с кристаллическим полем. [8]
Таким образом, вектор состояния системы в представлении Фарри tyF удовлетворяет уравнению Шредингера (4.6) с оператором энергии взаимодействия Н; в представлении Фарри. [9]
В этом же параграфе будет показано, каким образом полученные при этом результаты могут быть использованы для определения матричного элемента оператора энергии взаимодействия молекул примеси друг с другом, отвечающего переносу энергии внутримолекулярного ( электронного или колебательного) возбуждения от одной молекулы примеси к другой. I уже было показано, что упомянутый матричный элемент ( см. также введение к этой главе) может, вообще говоря, существенно зависеть от свойств матрицы и его знание необходимо при расчетах вероятности безызлучательного переноса энергии между достаточно удаленными примесными молекулами. Продолжая изучение механизма влияния матрицы, ограничимся здесь рассмотрением ситуации, в которой основную роль, как это и имеет место в случае механизма Ферстера, играет энергия диполь-дипольного взаимодействия. [10]
Оператор энергии системы электронов в рассматриваемой модели ферромагнетика ( 1) разбивается на три части: It к - оператор энергии коллективизированных электронов, HL - оператор энергии локализованных электронов, Щ - оператор энергии взаимодействия локализованных электронов с коллективизированными. [11]
В рассматриваемом случае грн совпадает с волновой функцией начального состояния нуклона г н; я зк ф фе Фч гДе NK - волновая функция конечного состояния нуклона; i e - волновая функция электрона и г з - волновая функция нейтрино; Н - оператор энергии взаимодействия нуклонов с электронно-нейтринным полем. [12]
Полезно получить дифференциальные уравнения для матричных элементов р, используя в качестве базисных векторов собственные векторы невозмущенного гамильтониана среды У а. Пусть гамильтониан имеет вид Ж 5 0 Ж, где 5 0 fe) Eh uk и 36 - оператор энергии взаимодействия между средой и возмущением. [13]
Полезно получить дифференциальные уравнения для матричных элементов р, используя в качестве базисных векторов собственные векторы невозмущенного гамильтониана среды 3 / вй. Пусть гамильтониан имеет вид Ж 5 0 5 ь где 3 0 uh E: i uh) и 3 - оператор энергии взаимодействия между средой и возмущением. [14]
В квантовой теории псевдоскалярного мезонного поля с псевдоскалярной связью, так же как и в квантовой электродинамике, расходящимися являются матричные элементы следующих диаграмм Фейнмана: 1) собственно-энергетических частей фермиона и мезона; 2) вершинной части; 3) части рассеяния мезона на мезоне. В первых двух случаях удастся устранить расходимости путем перенормировки мезонного заряда G и масс нуклона и мезона. В результате перенормировки массы мезона в операторе энергии взаимодействия возникает контрчлен вида - 6 12фа ( дг) В третьем случае нельзя устранить расходимость, основываясь на требовании калибровочной инвариантности, как это делалось в квантовой электродинамике. [15]