Cтраница 1
Поляризационный оператор для сс-й частички ЗР ( со, г, г7) описывает связь между индуцированным в частичке током / ( а) и электрическим полем, которое фигурирует в уравнениях Максвелла в среде. [1]
Поляризационный оператор для я - мезона может быть найден из Пл п, если использовать требование перекрестной симметрии. [2]
Найдем теперь поляризационный оператор л - мезона в нейтронной среде. [3]
В качестве поляризационного оператора liab ( q, z) нужно взять аналитическое продолжение на комплексную г-плоскость функции Uab ( q, сод), определенной для мацубаровских частот соц бо-зе-типа. Как описано в разд. [4]
Поправки к поляризационному оператору можно построить, рассматривая на равных основаниях одночастичные и двухчастичные функции распространения, как указано в разд. [5]
Информацию о поляризационном операторе в ядре можно получить, анализируя данные по спектрам я-атома. [6]
Таким образом, поляризационный оператор является ( в отличие от самого фотонного пропагатора) калибровочно-инвариантной величиной. [7]
Заштрихованная петля обозначает поляризационный оператор, в котором не учитывается вклад от гриновских функций длинноволновых фотонов. [8]
Таким образом, поляризационный оператор является ( в отличие от самого фотонного пропагатора) калибровочно-инвариантной величиной. [9]
В неоднородной среде поляризационный оператор является ( как и Dik) функцией координат двух точек. [10]
Покажем, что поляризационный оператор в поле действительно удовлетворяет соотношениям (1.75), которые были использованы нами при ( получении выражения (1.83) для / диэлектрической проницаемости. В первом порядке по е2 справедливость этих соотношений сразу же следует из локальности функций Грина в поле. [11]
Диаграммы, определяющие поляризационный оператор, Перейдем к рассмотрению метода выделения существенных диаграмм и к вычислению поляризационного оператора. [12]
Тот факт, что поляризационный оператор оказался пропорциональным 6 ( г: - г2), связан с пренебрежением в макроскопической теории эффектами пространственной корреляции. Эти эффекты существенны в металлах ( в особенности в сверхпроводящих) при частотах, когда имеет место аномальный скин-эффект. Нас в дальнейшем будут, однако, интересовать существенно большие частоты ( инфракрасные и выше), в области которых никакой пространственной дисперсии нет. [13]
Получим выражение для входящей в поляризационный оператор амплитуды рассеяния на угол нуль ( г 0) без разбиения на S - и Р - амшлитуды. [14]
Приведены также соответствующие выражения для поляризационного оператора, так как они несколько отличаются от тех, которые были получены в гл. [15]