Массовый оператор

Cтраница 1

Массовый оператор во внешнем поле определяется так же, как в § 105: - Ml есть сумма всех компактных собственно-энергетических блоков. [1]

Массовый оператор во внешнем поле определяется так же, как в § 105: - гМ есть сумма всех компактных собственно-энергетических блоков. [2]

Уравнение Дайсона для одночастичной термодинамической функции Грина. [3]

Массовый оператор представляет собой сумму всех диаграмм для Е ( р г), которые не могут быть разделены на две части, соединенные только одной Q - линией. [4]

Существенно, что массовый оператор является комплексным. [5]

Оператор М называется массовым оператором. [6]

Многие свойства гриновских функций и массового оператора могут быть записаны теперь как соотношения между матрицами. [7]

Они напоминают формулы (6.3.31) для массового оператора в методе временных функций Грина. [8]

Расширенный контур С с временной эволюцией на участках ( 7, С - и с термодинамической эволюцией на участке Сх. [9]

Во-вторых, приближения делаются только в массовом операторе, который представляет собой результат частичного суммирования бесконечных рядов теории возмущений для цепочки Мартина-Швингера. Поэтому желательно сформулировать схему вывода кинетического уравнения так, чтобы в ней, в той или иной форме, фигурировало уравнение Дайсона. [10]

Итак, мы видим, что все компоненты массового оператора удалось выразить через временные Т - матрицы Т12, Т и термодинамическую матрицу Т, которая описывает начальные корреляции в системе. [11]

Для полиномиального достаточно слабого взаимодействия начато изучение спектра массового оператора в зависимости от вида полинома и установлено существование 5-матрицы. Исследуется также взаимодействие Юкавы фермионных и скалярных полей. Евклидово фермионное поле не является обобщенным случайным полем, оно принимает значения в алгебре Грассмана. Однако по ферми-онным переменным можно проинтегрировать, и задача сводится к оценкам нек-рых континуальных интегралов по обычным гауссовым мерам. Все эти модели при нек-рых значениях параметров имеют фазовые переходы. [12]

Как будет установлено ниже в § 29.4, производная массового оператора электрона 2 в точке р т обращается в бесконечность из-за так называемой инфракрасной расходимости, обусловленной безмассовостью фотонов. [13]

Другой путь заключается в том, что второе вычитание массового оператора электрона можно делать не на массовой поверхности. [14]

Аналогичные соотношения справедливы также для остальных гриновских функций и для элементов массового оператора. [15]

Страницы: 1 2 3