Cтраница 2
В работе [32] для описания кинетики роста трещины используется модель Прандтля. Согласно этой модели трещина находится между двумя вязко-упругими полупространствами, соединенными тяжами. В результате исследования получена зависимость коэффициента интенсивности напряжений от скорости роста трещины. Сделаны оценки структуры края трещины. [16]
Наиболее существенные результаты в динамической механике разрушения получены в рамках линеаризованной теории, в которой предполагается, что зона проявления нелинейных эффектов мала по сравнению с длиной трещины, а поле напряжений вокруг пластической области описывается асимптотическими формулами, полученными из решения упругой задачи. Угловое же распределение напряжений и перемещений в окрестности вершины стационарной трещины одинаково при статическом и динамическом нагружении, а влияние инерционного эффекта заключается в том, что коэффициент интенсивности напряжений становится зависящим от времени. Кроме того, исследования показывают, что спустя некоторый период времени после приложения нагрузки характер зависимости коэффициентов интенсивности напряжений и импульсных нагрузок от времени идентичен. [17]
Приведены новые теоретические и экспериментальные результаты отечественных и зарубежных исследований по динамической механике разрушения. Описаны модификация J-интеграла для динамики трещин, применение методов граничных интегральных уравнений, весовых функций, приведены решения задач о тепловом ударе, об отклонении трещины от прямолинейной траектории и ряд других. Определены скорости распространения трещин, зависимости коэффициентов интенсивности напряжений от этих скоростей, условия ветвления трещин. Вскрыты противоречия идеализированной модели хрупкого динамического разрушения и намечены пути их преодоления. [18]
Полагается, что материал несжимаем. Рассматривается только движение трещины с постоянной скоростью. Рассматриваются две концепции, когда напряжения в концевой зоне не меняются со временем и когда размер концевой зоны остается постоянным во время роста трещины. В результате исследования были определены зависимости коэффициента интенсивности напряжений от скорости роста трещины. В этой работе также описан эксперимент по разрушению вязко-упругой полосы из прозрачного полиуретана и проведено сравнение с теоретическими расчетами. [19]
Наиболее существенные результаты в динамической механике разрушения получены в рамках линеаризованной теории, в которой предполагается, что зона проявления нелинейных эффектов мала но сравнению с длиной трещины, а поле напряжений вокруг пластической области описывается асимптотическими формулами, полученными из решения упругой задачи. Это поле напряжений сингулярно, и главный член его разложения по степеням расстояния от конца трещины г, как и в статике, имеет вид К / Уг. Угловое же распределение напряжений и перемещений в окрестности вершины стационарной трещины одинаково при статическом и динамическом нагруженип, а влияние инерционного эффекта заключается в том, что коэффициент интенсивности напряжений становится завпсящпм от времени. Кроме того, исследования показывают, что спустя некоторый период времени после приложения нагрузки характер зависимости коэффициентов интенсивности напряжений и импульсных нагрузок от времени идентичен. [20]
Наиболее существенные результаты в динамической механике разрушения получены в рамках линеаризованной теории, в которой предполагается, что зона проявления нелинейных эффектов мала по сравнению с длиной трещины, а поле напряжений вокруг пластической области описывается асимптотическими формулами, полученными из решения упругой задачи. Это поле напряжений сингулярно, и главный член его разложения по степеням расстояния от конца трещины г, как и в статике, имеет вид K / Yr. Угловое же распределение напряжений и перемещений в окрестности вершины стационарной трещины одинаково при статическом и динамическом нагружении, а влияние инерционного эффекта заключается в том, что коэффициент интенсивности напряжений становится зависящим от времени. Кроме того, исследования показывают, что спустя некоторый период времени после приложения нагрузки характер зависимости коэффициентов интенсивности напряжений и импульсных нагрузок от времени идентичен. [21]
При выполнении динамических расчетов использовалась распределенная по элементу масса элементов. Интегрирование конечноэлемен-тной системы уравнений выполнялось методом Ньюмарка, описанным в предыдущем разделе. Зависимости коэффициента интенсивности напряжений от времени и длины в ссылочной задаче представлены на рис. 3.9, Предполагается, что имеет место аппроксимация (3.87) ( сплошные кривые на рис. 3.10), причем величины со ( /) можно рассчитать по амплитуде осцилляции. [22]