Описание - диффузия
Cтраница 3
Современная теория двойного электрического слоя использует теорию Гун - Чепмена для описания диффузий части этого слоя. В первоначальном виде теория Гун - Чепмена не учитывала наличия слоя Гельмгольца и поэтому ее допущения не позволяли правильно описать электрические явления, на которые существенное влияние оказывает плотная, непосредственно прилегающая к межфазной поверхности часть слоя. Пренебрежение размерами ионов приводит к тому, что не учитывается минимальная толщина слоя, и это в свою очередь вызывает большие ошибки при расчете параметров двойного электрического слоя. Теория Гун - Чепмена, учитывая только концентрацию и заряд ионов электролитов, не объясняет различного действия ионов разной природы, связанного со специфической адсорбцией их на межфазной поверхности. [31]
Рассмотрим, каким образом могут быть учтены некоторые из указанных факторов при описании диффузии в горных породах. [32]
Рассмотрим, каким образом могут быть учтены некоторые из указанных основных факторов при описании диффузии в горных породах. [33]
 |
Микроструктура азотированного слоя на стали 38Х2МЮА. Азотирование при 550 С. ( Х1000. [34] |
Достаточно надежной модели механизма диффузии в металле, содержащем дисло-кзцчи, нет, При описании диффузии вдоль дислокаций считают, что дислокация в кристаллической решетке - это узкая область ( дисжжационная трубка), в которой диффу-зио шая подвижность больше, чем в матрице. [35]
Представления, связанные с понятием подвижности, особенно при использовании вязкости, наиболее пригодны для описания диффузии в жидкостях. [36]
Вывести уравнение диффузии [ уравнение ( 25 - 2.7) ] и использовать его для описания диффузии растворяемого вещества а растворитель. [37]
Вывести уравнение диффузии [ уравнение ( 25 - 2.7) ] и использовать его для описания диффузии растворяемого вещества g растворитель. [38]
Вывести уравнение диффузии [ уравнение ( 25 - 2.7) ] и исполь-звать его для описания диффузии растворяемого вещества з рас-воритель. [39]
Уравнения Фика выведены, исходя из предположения, что среда гомогенна, поэтому при применении их для описания диффузии по границам зерен следует рассматривать только область самой границы. [40]
Решение ( II, 100) уравнения ( II, 98а) может быть применено также и для описания диффузии в плоском слое, если толщина его мала в сравнении с остальными размерами. Слой рассматривается при этом как неограниченная плоскопараллельная пластина и постоянные интегрирования находятся из граничных условий на ограничивающих ее плоскостях. [41]
Для того чтобы сделать возможным определение коэффициентов внутренней диффузии, когда последние маскируются внешней диффузией, а также для описания диффузии в неоднородной среде, автором был предложен новый подход к описанию процессов диффузии / 5 /, заключающийся в теоретическом вычислении связи среднего времени десорбции с коэффициентами диффузии в ионите и растворе, размером частиц ионита, толщиной эффективного диффузионного слоя в растворе на границе с частицей и другими параметрами. Для экспериментального определения среднего времени десорбции t, как легко видеть, должна быть вычислена площадь на графике зависимости - - - от времени, где а ( О) - начальное количество ионов в зерне ионита перед десорбцией; Oft) - количество ионов, оставшихся к моменту времени t после начала десорбции. [42]
В практических задачах, связанных, например, с диффузией примесей в атмосфере, как правило, представляет интерес именно описание диффузии в масштабах, значительно превышающих лагранжев масштаб времени ( который в приземном слое воздуха обычно имеет значения порядка секунд); поэтому в этих задачах обычно можно пользоваться полуэмпирическим уравнением турбулентной диффузии. Более подробный анализ условий приложимости к турбулентным течениям приближения Бусси-неска (11.48), лежащего в основе полуэмпирического уравнения диффузии, выполнил Корсин ( 1974) ( см. также Сринивасан, Та-вуларис и Корсин ( 1982)); согласно полученным здесь выводам приближение (11.48) далеко не всегда имеет высокую точность, но тем не менее на практике оно очень часто оказывается вполне приемлемым. [43]
Существенная роль последнего члена соотношения ( 3.3.3) ( отсутствующего, заметим, в известной работе ( Летто, 1951)) при описании диффузии в верхней атмосфере планеты, где средняя молекулярная масса турбулизованной газовой смеси М - р / п сильно изменяется с высотой, очевидна. [44]
В заключение отметим, что с точки зрения полного и физически разумного количественного описания динамики жидкостей все рассмотренные модели являются только первым приближением для описания диффузии и колебаний в воде, поскольку при их построении использован целый ряд упрощений. Только в пределе больших времен оседлой жизни ( это может иметь место при низких температурах) или при сильной электрострикции молекул воды в гидратной оболочке ионов гармоническое приближение и простая модель прыжковой диффузии [ уравнение ( 4 - 5) табл. 4 ] являются законными. При высоких температурах и в растворах, в которых связи между молекулами воды ослаблены ионами, колебания становятся резко ангармоническими, замедленными релаксационным и диффузионным движениями. Предположение об отсутствии корреляции между диффузионным и колебательным движениями также является спорным вопросом. Недавно Раман и др. [15, 18] предложили модель, в которой на колебания ниже определенной частоты с большой амплитудой не действует возвращающая сила. Такие колебания являются сильно замедленными и сопряжены с диффузией. Несмотря на указанные недостатки, рассмотренные модели могут служить для количественного описания многих наблюдаемых особенностей воды и ионных растворов, если их применение ограничить только областями температур и времен взаимодействия, в которых они являются законными. Применение описанных моделей для интерпретации данных по воде и ионным растворам рассматривается в следующих разделах. [45]
Страницы: 1 2 3 4