Cтраница 2
При описании законов зародышеобразования часто используется выражение (3.24), которое может быть очень полезным в гетерогенной кинетике. Это уравнение позволяет описывать не только зародышеобразование с постоянной скоростью; его можно в некотором приближении применять для описания и других законов зародышеобразования. Приближение может заключаться в замене реальной скорости зародышеобразования на среднюю скорость в начале и в конце процесса. Такое приближение позволяет существенно сокращать расчеты. Однако математические выражения, используемые для описания развития гетерогенной реакции, часто основываются на простом предположении о том, что зародышеобразование протекает с постоянной скоростью. Следует помнить, что эти выражения соответствуют лишь первому приближению для более общего случая зародышеобразования, подчиняющегося некоторому закону. [16]
При описании закона изменения перемещений по толщине оболочки будем считать, что нормальный элемент, первоначально перпендикулярный к срединной поверхности до деформации, не остается перпендикулярным к ней после деформации, а поворачивается на некоторый угол, не искривляясь и не изменяя своей длины. [17]
Существование инвариантных форм описания законов природы является одной из основ общей теории относительности. [18]
Не останавливаясь на описании законов изменения народнохозяйственных затрат при социализме, наиболее подробно и теоретически обоснованно представленных в монографии В. В. Новожилова [66], отметим, что в последующем изложении именно различные модификации народнохозяйственных затрат использовались в качестве целевых функций оптимального проектирования типовых процессов химической технологии. [19]
Некоторые применения статистики к описанию законов деформирования тел / / Докл. [20]
Рассмотрим сначала вопрос об описании закона движения тела вокруг неподвижной точки. [21]
В общем случае анизотропии для описания закона Гука необходимо знать 36 упругих постоянных материала, из которых 21 будет независимой постоянной вследствие существования упругого потенциала. [22]
И дальнейшем тексте, посвященном описанию двойниковых законов, мы применили более привычные определения, господствующие в русской литературе; обозначения по Дюпарку и Рейнгарду, принятые Винчеллом, приводятся в примечаниях к таблице двойников. [23]
Информационная структурная группа КУЛАК служит для описания закона движения, структуры и параметров ведомых звеньев кулачковой пары. Она состоит из двух частей: описания закона движения и описания структуры и параметров ведомого звена. [24]
Согласно с соображениями А. Н. Крылова приближенные методы описания закона колебательного движения, рассмотренные в этом параграфе, не требуют, чтобы полученные здесь разложения были сходящимися. Действительно, выше применялись лишь первые члены этих разложений. [25]
Теоретическое распределение - распределение, выбранное для описания закона, которому подчиняется фактическое распределение. [26]
Фактически мы пользовались этими величинами и для описания законов поступательного движения твердого тела. Если твердое тело движется поступательно, то все его точки движутся по одинаковым траекториям ( § 1.1), а значит, и с одинаковой скоростью. Поэтому выражения для импульса или кинетической энергии тела имеют точно такой же вид, как и для материальной точки. [27]
Фактически мы пользовались этими величинами и для описания законов поступательного движения твердого тела. Если твердое тело движется поступательно, то все его точки движутся по одинаковым траекториям ( см. § 1.1), а значит, и с одинаковой скоростью. Поэтому выражения для импульса или кинетической энергии имеют точно такой же вид, как и для материальной точки. [28]
Мы рассмотрели частный и притом очень простой пример описания закона индукции на языке напряженности поля. В общем случае, когда отсутствует осевая симметрия ( см. рис. 31.12), нужно брать произведения касательной составляющей вектора Е на длину элемента пути, по которому направлена эта составляющая, и суммировать эти произведения по всей длине контура однократно. Оказывается, что вычисленная этим способом ЭДС тоже равна скорости изменения магнитного потока, охватываемого данным контуром. Совершенно не требуется, чтобы контур был круговым; не требуется даже, чтобы он лежал в одной плоскости. [29]
Заметим в заключение, что если задача состоит только в описании закона распределения усредненной скорости в турбулентном потоке, то для простых случаев ее можно решить при помощи анализа размерности опытных данных, не вникая в физическую природу турбулентного течения и не строя для него физических моделей. [30]