Cтраница 1
Описание состояния системы на верхних уровнях менее подробно, чем на нижних, а проблемы ( задачи), решаемые на верхних уровнях, содержат больше неопределенности и более трудны для разрешения. [1]
Описание состояний системы в последовательные моменты времени можно заменить рассмотрением множества одинаковых по природе систем, отличающихся конфигурацией и скоростями содержащихся в них объектов ( подсистем), но соответствующих одному и тому же гамильтониану. Такое множество представляет собой статистический ансамбль. Очевидно, что изучение эволюции системы указанным методом правомерно лишь в тех временных интервалах, в которых подсистемы допустимо считать замкнутыми. [2]
Описание состояния системы в данный момент времени дается в квантовой механике волновой ф-цией. [3]
Квантовомеханическос описание состояний системы, по существу, является вероятностным, так как нахождение системы в данном состоянии характеризуется вероятностью этого состояния, равной квадрату модуля волновой функции. Эта особенность, определяемая свойствами как оптических полей, так и приборов, их регистрирующих, накладывает специфическое требование на проблемы обнаружения и приема оптических полей отличные от классических. В этом случае необходимость статистического описания поля и приемного устройства вызвана не отсутствием знаний, а природой законов квантовой электродинамики. Этой особенности не существует з классической теории радиосвязи, и именно она заставляет заново решать вопросы определения статистических свойств оптических полей и исследования характеристик систем связи, использующих оптические сигналы. [4]
Для описания состояния систем, состоящих из большого числа частиц, применяются два метода: статистический и термодинамический. Первый метод позволяет не только получать общие соотношения второго метода, но и вычислять конкретные значения термодинамических величин для данной системы. [5]
Для описания состояния систем, имеющих внутренние ( термодинамические) степени свободы, также могут быть необходимы дополнительные переменные, которые требуют отдельного определения теплоемкости. Такие степени свободы появляются, например, при переходах вещества из одного состояния в другое, в частности при стекловании. В простейшем случае процесс перехода, происходящий в течение времени /, может быть описан при помощи одной координаты реакции N ( t) ( разд. Введение координаты N ( t) приводит к тому, что Су и соответственно Ср также становятся зависящими от времени. Это в свою очередь может приводить к релаксации теплоемкости и к явлениям кажущегося перегрева и переохлаждения. К теплоемкости при постоянном давлении и постоянном составе добавляется дополнительная величина, которая зависит от молярной теплоты реакции и которая часто называется конформационной ( конфигурационной) теплоемкостью. [6]
Для описания состояния системы обычно полагают, что величина Е, в начальном состоянии равна нулю. [7]
Поскольку описание состояния системы дискретным параметром - дело довольно обычное, мы не станем его как-либо интерпретировать. [8]
Для описания состояния системы необходимо только несколько независимых параметров, число которых зависит от характера системы. Так, в случае идеального газа достаточно двух параметров, например, давления и температуры. [9]
Для описания состояния системы необходимо знать численные значения всех параметров, которые могут быть определены только в результате измерений. [10]
Возможность описания состояния системы числами ( Ь, Т) вместо функционала f ( h ( t) T), приведенного в уравнении ( 7), обусловлена линейным характером решения дифференциально-разностного уравнения. Линейное решение состоит из линейной комбинации неуправляемого и управляемого членов. [11]
В классической механике описание состояния системы не представляет серьезной проблемы. В заданный момент времени состояние системы полностью определено, если заданы координаты и импульсы всех ее частиц. Эта информация эквивалентна заданию координат одной точки в фазовом пространстве. [12]
С req, описание состояния системы еще более упрощается, поскольку в макроскопически малых объемах успевает установиться локальное равновесие. [13]
В отличие от классического, квантово-механическое описание состояния системы носит вероятностный характер, отражающий волновые свойства частиц. [14]
Выше мы видели, что для описания состояния системы необходимо 2 - - & независимых переменных. Пусть система состоит из / фаз. Сколько независимых переменных п можно изменить, не изменяя числа фаз в системе. [15]