Теоретическое описание
Cтраница 2
Теоретическое описание поведения вещества в хроматермогра-фии представляет значительные трудности из-за наличия большого числа факторов, зависящих от температуры и друг от друга, поэтому ниже будет дана лишь краткая математическая трактовка этого вопроса. Теорию хроматермографии разработал Охлин [20], но она не опубликована. [16]
Теоретическое описание зависимости ДЛП от молекулярной массы было выполнено [35 - 38] для ряда моделей с учетом одного параметра молекулы хЬ / а. Однако эти теоретические представления, как было показано экспериментально [31], приводят к зависимостям [ n ] / [ rj ] от М, плохо согласующимся с экспериментальными данными. [17]
Теоретическое описание постояннотоковой полярографии этого класса электродных процессов количественно иллюстрирует выводы гл. [18]
Теоретическое описание теплового разрушения основано на решении уравнения теплопроводности для среды с примесями. Кроме теплофиэических свойств среды и примет при этом необходимо учесть размер локальных областей, среднее расстояние между ними и коэффициент поглощения излучения. [19]
Теоретическое описание рассеяния света при ВРМБ проводится на основе уравнений переноса для поля волн накачки и стоксовой волны, а также уравнения для возмущений плотности. Гиперзвуковые волны из-за их сильного затухания распространяются в среде лишь на небольшие расстояния, что позволяет пренебречь их дифракцией. [21]
Теоретическое описание физической картины всего процесса удобно выполнять во вращающейся системе координат. При достижении резонанса радиочастотное поле выключают и обе системы вновь становятся изолированными друг от друга. Эта процедура может быть проведена неоднократно. [22]
Теоретическое описание жидкостного трения обычно проводится с позиций так называемого смазочного приближения ( подробно рассмотренного в разд. [23]
Теоретическое описание явления фотопроводимости, таким образом, требует определения временного и пространственного распределения избыточной концентрации носителей заряда, которое, как мы установили ранее, можно найти, решая уравнения непрерывности для электронов и дырок при задании различных граничных и начальных условий. Самое общее решение уравнения непрерывности невозможно, так как выбор конкретного выражения для скорости рекомбинации и скорость генерации будут определяться конкретными внешними условиями, интенсивностью и длиной волны используемого освещения, действующими в кристалле механизмами рекомбинации носителей заряда. [24]
Теоретическое описание явления фотопроводимости, таким образом, требует определения временного и пространственного распределения избыточной концентрации носителей заряда, которое, как мы установили ранее, можно найти, решая уравнения непрерывности для электронов и дырок при задании различных граничных и начальных условий. Самое общее решение уравнения непрерывности невозможно, так как выбор конкретного выражения для скорости рекомбинации и скорость генерации. Поэтому в каждом конкретном случае необходимо решение своего уравнения непрерывности. [25]
Теоретическое описание явления фотопроводимости, таким образом, требует определения временного и пространственного распределения избыточной концентрации носителей заряда, которое, как мы установили ранее, можно найти, решая уравнения непрерывности для электронов и дырок при задании различных граничных и начальных условий. Самое общее решение уравнения непрерывности невозможно, так как выбор конкретного выражения для скорости рекомбинации и скорость генерации будут определяться конкретными внешними условиями, интенсивностью и длиной волны используемого освещения, действующими в кристалле механизмами рекомбинации носителей заряда. [26]
Теоретическое описание поля скоростей в производственных аппаратах встречает пока непреодолимые затруднения, а его непосредственное измерение большей частью практически невозможно. Для решения рассматриваемой задачи прибегают к опытному нахождению распределения частиц потока жидкости по времени их пребывания в аппарате. [27]
Теоретическое описание исследуемых процессов может быть сделано двумя путями. Могут быть записаны дифференциальные уравнения для мгновенных значений переменных ( уравнения Парка - Горева), которые свяжут между собой режимы всех машин, влияющих на изучаемые явления, всех ЛЭП и нагрузок. Упрощенным подходом к поставленной задаче может быть запись системы дифференциальных и алгебраических уравнений, рассматривающих огибающие мгновенных значений переменных величин. [28]
Теоретическое описание выпучивания цилиндрической оболочки применимо и к описанию выпучивания слабоконических оболочек. Слабая конусность оболочек ( до 4) качественно и количественно не влияет на выпучивание оболочек на осесимметричной стадии. На переходной и заключительной стадиях такое отличие более заметно. [29]
Теоретическое описание нелинейных волновых явлений в этих условиях основывается обычно на совместном решении волновых уравнений и динамических уравнений для нелинейного отклика. Относительно просто последние выглядят для апериодического отклика. [30]
Страницы: 1 2 3 4