Зависимость - плотность - состояние
Cтраница 2
 |
Схема подсчета числа состояний в простой модели независимых частиц при эквидистантных одночастичных уровнях р ( 0 1, р ( 25 3 и т. д. [16] |
Задача приводится к нахождению числа различных путей, которыми энергия возбуждения может распределиться между частицами. На рис. 74 дается простой пример эквидистантных одночастичных состояний. Упоминавшаяся в разделе В гл. IX более реальная модель рассматривает ядро как смесь протонного и нейтронного ферми-газов. В этой модели зависимость плотности состояний от энергии возбуждения ( которая велика по сравнению с интервалами между одночастичными уровнями в области фермиевской энергии) может быть получена обычными, хотя и довольно трудоемкими, методами статистической механики. [17]
Поэтому сложная структура основного края поглощения атомов переходных элементов в металлах рассматривалась, так же как и в случае поглощения атомами в молекулах, как результат суперпозиции истинного края поглощения ( в первом приближении описываемого арктангенсоидой) и селективных длинноволновых линий, появление которых обусловлено особым характером заполненияЗй - полосыв металлах этих элементов. К числу экспериментальных фактов, которые можно рассматривать как наиболее веские доказательства справедливости описанного выше взгляда на структуру края поглощения атомов переходных элементов в металлах, относятся результаты сравнительного изучения структуры краев поглощения элементов в различных рентгеновских сериях. В самом деле, допустим, что появление длинноволновой линии в пределах основного К-края поглощения действительно связано с селективным перебросом К-электронов атома на свободные 3 с. Тогда такой переход будет представлять собой квадрупольный, относительно маловероятный переход и может объяснить появление лишь слабой по интенсивности линии поглощения. Если такая линия все-таки наблюдается на опыте, то для этого нужно предположить специальный вид функции, передающей зависимость плотности состояний от энергии. Она должна иметь максимум в области энергий, отвечающих 3 rf - уровням атома в металле. [18]
Концентрация носителей не может расти за счет ионизации каких-либо примесных уровней, поскольку при концентрациях порядка 1021 - 1022 см-3 энергии ионизации обычно равны нулю. Зона проводимости состоит из двух перекрывающихся зон: 5-зоны и d - зоны. Если уровень Ферми находится в области, где плотность состояний d - зоны падает с ростом энергии, то с повышением температуры происходит перераспределение электронов между зонами таким образом, что число их в 5-зоне растет. Когда уровень Ферми находится в области роста плотности состояний d - зоны, то наблюдается обратная картина. В [5] показано, что кривая зависимости плотности состояний от энергии в гибридной 2р Sflf-зоне TiC действительно имеет минимум, причем уровень Ферми стехиометрического TiC находится на участке падения плотности состояний. С ростом энергии плотность состояний сначала падает, а потом начинает расти. В соответствии с этим и наблюдается изменение концентрации носителей тока. [19]
Страницы: 1 2