Лучевая оптика

Cтраница 2

Так как на высоких частотах электромагнитное излучение подчиняется законам лучевой оптики, оно может быть сфокусировано в малой области, что позволяет получить большое разрешение при локализации дефектов. [16]

Схема ввода ультразвуковых колебаний в изделие. [17]

Расчет выбора оптимального угла ввода УЗК был выполнен по правилам лучевой оптики. Так как источник УЗК невозможно считать точечным ( ист 9 мм), то углы ввода для лучей, выходящих из различных точек излучающей призмы, будут отличаться. Угол наклона призмы определяется из условий максимальной величины сигнала, отраженного от дефекта. [18]

Чтобы проверить это утверждение, вспомним результаты, полученные в рамках лучевой оптики при изучении распространения света в среде с аналогичным радиальным профилем показателя преломления [ см., например, в гл. Очевидно [ см. выражение (2.13.33) ], что если электромагнитное поле распространяется вдоль оси симметрии z, то оно стремится сосредоточиться вблизи этой оси, что объясняет волноводные свойства такой структуры. [19]

Изображение, даваемое любой оптической системой, есть результат интерференции, ибо все законы лучевой оптики ( прямолинейное распространение, преломление, отражение) суть, в конечном счете, законы, вытекающие из взаимной интерференции различных частей световой волны. Поэтому полная теория оптического изображения, а следовательно, и теория оптических инструментов любого типа, должна быть интерференционной теорией. В частности, дифракция световой волны, связанная с ограничением конуса лучей, вырезаемого входным зрачком ( краями линз, зеркал и диафрагм, составляющих оптическую систему), принципиально ведет к нарушению стигматичности изображений. В силу указанных дифракционных явлений идеальной стигматичности быть не может: точка изображается дифракционным кружком, и это обстоятельство ограничивает возможность различения тончайших деталей изображения. Таким образом, вопрос о пределе различимости деталей изображения ( разрешающая сила оптического инструмента) есть вопрос, для решения которого необходимо рассмотреть дифракционные процессы в оптической системе. [20]

Только-что проделанное преобразование волнового уравнения в уравнением лучевой оптики показывает также, в каких случаях лучевая оптика перестав быть приближением для волновой. [21]

Таким образом, метод оптики лучей или, как ее часто называют, геометрической или лучевой оптики является приближенным приемом решения, совершенно достаточным для разбора определенного круга вопросов. Поэтому одна из задач изучения оптики состоит в приобретении уменья правильно использовать метод лучей и устанавливать границы его применения. [22]

При наличии диспергирующих элементов анализ усложняется, и проще пользоваться либо методами фурье-оптики, либо методами традиционной лучевой оптики. [23]

Пути лучей.| Зависимость вертикальной диаграммы от.| Диаграмма направленности вертикальной. [24]

Атмосферные волноводы ( рис. 10 - 13 и 10 - 14) часто настолько узки, что лучевая оптика ( см. § 10 - 6) неприложима. [25]

Механизм распространения света вдоль волокон, диаметр которых составляет несколько длин волн, рассматривается исходя из принципов лучевой оптики, прозрачные цилиндры малого диаметра работают как волноводы. [26]

В первом случае мы имеем существенное уклонение от прямолинейного распространения света, во втором практически будут справедливы законы лучевой оптики. [27]

Опыт, однако, показывает, что проще всего для объяснения действия оптических приборов пользоваться более наглядными геометрическими приемами лучевой оптики. [28]

Такой подход к решению определенного класса задач должен, однако, предполагать понимание учащимися действительной физической картины явлений и границ применимости лучевой оптики. С этой целью и в данном разделе должны быть задачи, требующие применения изученных ранее сведений о волновых свойствах света. Типовыми являются задачи на следующие темы: прямолинейное распространение света в однородной среде; отражение света от плоских и сферических зеркал; преломление света; ход лучей в тонких линзах; ход лучей в оптических системах; устройство и действие оптических приборов. [29]

Оно представляет собой, таким образом, уравнение в частных производных второго порядка, а не первого порядка, как основные уравнения лучевой оптики или классической механики. [30]

Страницы: 1 2 3 4