Cтраница 2
При выводе интеграла столкновений (55.13), решая уравнение (55.1), мы пренебрегли зависимостью функций распределения от чоординат и времени, считая такие зависимости достаточно медленными, Для того чтобы понять смысл такого приближения, заметим, нто возможны две различные ситуации. [16]
Тогда, учитывая, что f ( H) f ( H ( a)), характер зависимости функции распределения / от внешних параметров ( а будет полностью определен, если удастся найти явный вид зависимости этой функции от энергии системы. [17]
Первые работы о влиянии длины на прочность были опубликованы Пирсом [70] и Вейбуллом [83, 84], который применил теорию слабейшего звена для определения зависимости функции распределения прочности от длины волокон, содержащих известное распределение дефектов. Синтез этих двух подходов проведен Гюсером и Гурландом [36], рассмотревшими разрушение тела, составленного из цепочки элементов, каждый из которых был наделен свойствами пучка волокон, описанными Даниэлсом и Колеманом. [18]
Частично несоответствие теории экспериментальным данным может быть связано с введением упрощенных соотношений между такими параметрами, как время релаксации и молекулярная структура полимера, а также с произвольным выбором формы зависимости функции распределения сегментов от скорости сдвига. [19]
Сложность решений таких уравнений в том, что сами вероятности оказываются функциями числа частиц. Найти зависимость функции распределения от времени удается лишь для небольшого числа простых систем. Эта зависимость выражается кинетическим уравнением, и трудности его составления связаны с характером взаимодействий между частицами. [20]
Это равенство представляет собой уравнение гидростатического равновесия. Более строго оно выводится из условия зависимости функции распределения только от момента импульса на единицу массы и полной энергии на единицу массы. [21]
Рассмотрим поверхность твердого тела, имеющую NS центров адсорбции. Задача состоит в том, чтобы установить зависимость функций распределения от числа центров адсорбции. [22]
Что касается соответствия экспоненциальной модели реальному механизму активации, то эта модель заведомо неточна в пределах малых ( е - - е) и больших ( е - е kT) изменений энергии. Однако с этой моделью интегральное уравнение (19.9) после мало существенной замены в нем нижнего предела на - оо решается точно, и вариация параметра а в широких границах позволяет выяснить качественный характер зависимости функции распределения и константы скорости мономолекулярного распада от эффективности активации. [23]
Аналогичные явления наблюдаются в газах из полярных молекул, помещенных в статическое электрическое поле. Оба явления имеют одинаковую физическую природу: при наличии моментов ( магнитного или дипольного) молекулы ориентируются полем. В кинетическом уравнении следует удерживать слагаемое, отвечающее зависимости функции распределения от момента. В результате этого возникает дополнительный поток тепла или импульса. [24]
Проведенный цикл расчетов имел своей целью на примере решения конкретной задачи о максвеллизации смеси двух газов с разными температурами в начальный момент времени показать принципиальную возможность применения описанной модификации метода Монте-Карло к большому классу задач физической кинетики. Нами получены такие важные параметры, как время выравнивания средних энергий молекул двух газов, время полной максвеллизации и среднее число столкновений на одну молекулу до полной максвеллизации. Важным достоинством использованного метода является то, что помимо указанных параметров можно детально рассчитать зависимость функций распределения молекул газов от времени. Для более полного выяснения физического смысла такой зависимости необходимо, конечно, провести специальный цикл исследований. [25]
Объем системы был разделен на ячейки, размер которых составлял несколько нанометров, что достаточно лишь для координированного движения цепей, связанного с переходом из стеклообразного состояния в высокоэластическое. Свободный объем для систем с хорошей совместимостью обобществлен в высокой степени, а оба полимера ведут себя как один с общим свободным объемом. При ограниченной совместимости компонентов полного обобществления свободного объема не наблюдается. Предполагается, что свободный объем f всех ячеек в смесях полимеров различен. Схема зависимости функции распределения доли свободного объема F ( f) от / для систем с различной совместимостью компонентов показывает ( рис. 22), что при достижении границы гетерогенности в 1 - 2 нм кривая ( f) стремится совместиться с кривой для смеси с совмещением компонентов на молекулярном уровне. [26]