Зависимость - волновая функция
Cтраница 2
Функция р ( t) выражает зависимость волновой функции V ( х, у, г, t) от времени. Из (3.15) видно, что эта зависимость является гармонической с частотой vn Enlh или со Е / А. [16]
 |
Энергия системы, состоящей из двух атомов водорода. [17] |
Далее Гейтлер и Лондон предположили, что найденная ими зависимость волновой функции от координат сохраняется и при сближении атомов водорода. При этом, однако, необходимо уже учитывать и те взаимодействия ( между ядрам. [18]
 |
Энергия системы, состоящей из двух атомов водорода. [19] |
Далее Гейтлер и Лондон предположили, что найденная ими зависимость волновой функции от координат сохраняется и при сближении атомов водорода. [20]
Показать, что при движении заряженной частицы с отличными от нуля спином и спиновым магнитным моментом в однородном, переменном во времени магнитном поле ЗМ) ( и произвольном электрическом) зависимость волновой функции частицы от спиновых и пространственных переменных разделяется. [21]
Если мы установили, что в некотором состоянии движения частицы ее угловой момент равен L hYl ( l - - 1), а проекция углового момента LJ, Ып, то зависимость волновой функции от углов 0 и Ф будет выражаться с помощью сферической функции Yim ( Q ( f), зависимость от г определяется значением энергии в данном состоянии. [22]
Если мы установили, что в некотором состоянии движения частицы ее угловой момент равен L - и ] / / ( / - - ]), а проекция углового момента Lz йт, то зависимость волновой функции от углов 0 и Ф будет выражаться с помощью сферической функции Fjm ( 6cp), зависимость от г определяется значением энергии в данном состоянии. [23]
 |
Сфероидальные координаты для рассмотрения состояния частицы в поле действия двух центров сил. [24] |
Применяя сфероидальные координаты для решения квантово механической задачи определения орбитали электрона в ионе На, примем, что фокусы соответствуют положениям ядер атомов, и примем в качестве координат переменные К, и и qx Вследствие осевой симметрии потенциальной энергии зависимость волновой функции от угла ( аналогично подобной зависимости для атома водорода) выражается величиной eimf, где m - целое число, положительное или отрицательное. [25]
Радиальные функции и собственные значения энергии при движении в центрально-симметричном поле определяются конкретным видом поля. Зависимость волновой функции от углов для всех сферически-симметричных полей одинакова и описывается сферическими функциями. [26]
Как мы знаем, волновые пакеты атомов испытывают периодические пульсации во времени. Сразу после коллапса зависимость волновой функции от х выглядит как ехр ( - х2 / 262), где координата х отсчитывается от центра волнового пакета. [27]
При этом условии можно учитывать только взаимодействие каждого электрона со своим ядром, а всеми остальными взаимодействиями ( взаимное отталкивание ядер, притяжение каждого электрона к чужому ядру, взаимодействие между электронами) можно пренебречь. Тогда оказывается возможным выразить зависимость волновой функции рассматриваемой системы от координат и тем самым определить плотность общего электронного облака в любой точке пространства. [28]
Описание с помощью волновой функции ф ( q, t) - наиболее полное описание, возможное в рамках квантовой механики. Полное описание включает определение зависимости волновой функции от времени, что позволяет находить средние значения физических величин в любой момент времени. [29]
Отсюда видно, что надо различать два аспекта поведения волновой функции при инверсии. Один из них связан с зависимостью волновой функции от координат. В нерелятивистской квантовой механике рассматривался только этот вопрос, - он приводит к понятию четности состояния ( которую мы будем называть теперь орбитальной четностью), характеризующей свойства симметрии движения частицы. [30]
Страницы: 1 2 3