Cтраница 3
Отсюда видно, что надо различать два аспекта поведения волновой функции при инверсии. Один из них связан с зависимостью волновой функции от координат. В нерелятивистской квантовой механике рассматривался только этот вопрос, - он приводит к понятию четности состояния ( которую мы будем называть теперь орбитальной четностью), характеризующей свойства симметрии движения частицы. [31]
Уравнение ( 6 6) представляет искомое обобщение волнового уравнения Шредингера на случай частицы, движущейся в произвольном потенциальном поле, не зависящем от времени. При этом ( 6 6) определяет зависимость волновой функции только от координат. [32]
В релятивистской теории собственные значения оператора Гамильтона также определяют зависимость волновых функций от времени. [33]
Однако можно воспроизвести кажущееся движение электрона с помощью волн, и мы кратко наметим способ, каким это может быть сделано. Как было отмечено выше, для наших целей обычно можно пренебречь зависимостью волновой функции от времени, но для описания движущегося электрона необходимо принимать во внимание эту зависимость. [34]
Как и раньше, этого результата следовало ожидать из того факта, что логарифмическая производная внутренней функции не связана специальным образом с логарифмическими производными от FL и GL. Указанный результат будет использован при обсуждении поправки к UL - 1, обусловленной возможностью реакции. Его отношение к члену FL равно так же, как и в (42.18), существенно конечной величине FLGL, Q - Выбывание частиц из пучка за счет каналов реакции, как видно, не влияет на характер зависимости волновой функции на поверхности ядра от энергии. Как и в случае незаряженных частиц, радиус, при котором производится сопряжение волновых функций в канале, описывающем падающую частицу ( малой энергии), можно взять очень большим без изменения аргументов. [35]
Здесь коэффициент пропорциональности выбирается из условия нормировки полной вероятности на единицу. Если коэффициенты ап известны, то квантовомеханическая эволюция такого пакета за произвольный промежуток времени может быть рассчитана с любой требуемой точностью. Поскольку частоты cjn, вообще говоря, несоизмеримы, зависимость волновой функции от времени не будет периодической: она будет квазипериодической. [36]
Наиболее просты задачи на движение микрочастиц в постоянных полях. Если потенциальная энергия зависит только от одной координаты х, то изучается зависимость волновой функции только от этой переменной. [37]