Cтраница 2
Практически для интерференционного опыта достаточно покрыть источник цветным стеклом ( светофильтром), выделяющим совокупность волн, незначительно отличающихся друг от друга по своей длине. Если же источник посылает белый свет, то интерференционная картина представит собой чередование цветных полос, причем полной темноты не будет нигде, ибо места минимумов для одной длины волны совпадают с местами максимумов для другой. Измеряя расстояния 3 между соседними максимумами для данного цвета, можно определить ( приблизительно) длину волны, соответствующую этому цвету. [16]
При описании интерференционных опытов предполагалось, что колебания векторов Е в обоих световых пучках происходят в точке наблюдения по одному направлению. В случае ортогональной поляризации налагающихся пучков Е Е20, интерференционный член в (5.1) равен нулю и происходит просто сложение интенсивностей, приводящее к равномерной освещенности в области перекрытия пучков. Это легко продемонстрировать, если в обычном интерференционном опыте на пути каждого из двух пучков поставить поляризаторы: полосы, отчетливо видные при совпадающих направлениях колебаний в обоих. [17]
Практически для интерференционного опыта достаточно покрыть источник цветным стеклом ( светофильтром), выделяющим совокупность волн, незначительно отличающихся друг от друга по своей длине. Если же источник посылает белый свет, то интерференционная картина представит собой чередование цветных полос, причем полной темноты не будет нигде, ибо места минимумов для одной длины волны совпадают с местами максимумов для другой. Измеряя расстояния 3В между соседними максимумами для данного цвета, можно определить ( приблизительно) длину волны, соответствующую этому цвету. [18]
Отрицательный результат интерференционного опыта Майкельсона), поставленного для обнаружения эффекта второго порядка относительно У / С, представлял, однако, большие затруднения для теории. Чтобы устранить эти трудности, Лоренц [7] и независимо от него Фитцджералд предположили, что все тела, движущиеся поступательно со скоростью у, изменяют свои размеры. Именно, было предположено, что в направлении движе-пия уменьшение размера тела определяется множителем иУ1 - i2 / c2, где к - изменение размеров в направлении, перпендикулярном к скорости тела; само х остается неопределенным. [19]
Отрицательным результат интерференционного опыта Майкель-сона, поставленного для обнаружения эффекта второго порядка относительно vie, представлял, однако, большие затруднения для теории. [20]
Почему в интерференционных опытах по методу деления амплитуды с помощью тонкой прозрачной пластинки используют обычно отраженный свет, а не прошедший. [21]
В рассмотренных выше интерференционных опытах интерферируют волны с малой разностью хода - порядка нескольких длин волн. Но существуют и такие интерференционные приборы, в которых разность хода может быть сделана весьма большой. Эти приборы называются интерферометрами. [22]
В рассмотренных выше интерференционных опытах интерферируют волны с малой разностью хода - порядка нескольких длин волн. Но существуют и такие интерференционные приборы, в которых разность хода может быть сделана весьма большой. Эти приборы называются интерферометрами. На рис. 1 5 приведена упрощенная схема интерферометра Майкельсона. После отражения от зеркал MI и М2 эти пучки снова падают на полупрозрачное зеркало А и частично отражаются, а частично проходят через него. [23]
Рассмотрим теперь второй интерференционный опыт Юнга. В этом случае мы проведем усреднение по ансамблю, последовательно помещая объекты с одной и той же макроструктурой, но с разной микроструктурой ( профилем поверхности) в освещающий пучок и интегрируя по времени на фотографической пластинке все интерферограммы, создаваемые последовательностью объектов. [24]
Исчезновение полос в интерференционных опытах при увеличении разности хода легко объяснить на основе этой модели. Каждый волновой цуг в интерференционном опыте делится на два цуга одинаковой протяженности, которые затем по разным путям приходят в точку наблюдения. Если оптическая разность длин этих путей превышает протяженность цуга, то один из цугов минует точку наблюдения раньше, чем другой дойдет до нее. Тем самым интерференция двух цугов, образовавшихся из одного, становится невозможной. В точке наблюдения идет наложение цугов, порожденных разными цугами в излучении источника. Результат будет таким же, как при наложении волновых цугов от разных источников: за время наблюдения проходит большое число цугов, фазы колебаний в которых никак не связаны друг с другом, поэтому интерференционный член в среднем обращается в нуль и происходит просто сложение интенсивностей. [25]
В других, более тонких, интерференционных опытах ( см. ниже) монохроматизация света при помощи светофильтров недостаточна, и надо прибегать к иным способам получения монохроматического излучения. [26]
Действительно, представим себе простейший интерференционный опыт: два близких отверстия, через которые пропускается свет. [27]
В качестве другого примера интерференционного опыта, который может быть рассчитан по схеме Юнга, рассмотрим метод наблюдения интерференции света с помощью зеркал Френеля. [28]
Большим ограничением в постановке интерференционных опытов с обычным светом является ограниченная когерентная длина светового луча. Дело в том, что в один прием атом излучает в течение времени порядка 10 - 8 с. Принимая во внимание значение скорости света, нетрудно убедиться в том, что испущенный цуг волн имеет протяженность порядка метра. [29]
Большим ограничением в постановке интерференционных опытов с обычным светом является ограниченная когерентная длина светового луча. Принимая во внимание значение скорости света, нетрудно убедиться в том, что испущенный цуг волн имеет протяженность порядка метра. [30]