Cтраница 2
Таким образом, предположение о равномерном распределении в реальных ансамблях, соответствующих различным выделяемым начальным опытом областям АГ0, приводит к заключению о равномерном распределении в полном реальном ансамбле, соответствующем всей поверхности заданной энергии. [16]
В начале 1962 г. на стендовой установке Московского энергетического института ( МЭИ) были проведены начальные опыты по обесфториванию апатитового концентрата в псевдоожиженном слое. [17]
Действительно, независимо от того, какой вероятностный закон распределения микросостояний мы примем внутри выделенной начальным опытом области ( этот закон скажется лишь на результатах испытаний в различных опытах), в данном рассматриваемом нами опыте система исходит из вполне определенного микросостояния и движется по вполне определенной траектории фазового пространства. Будем, например, производить последовательные опыты через времена, большие, чем время релаксации по измеряемым величинам. [18]
В § 2 и 4 было показано, что в классической теории для микроскопической интерпретации статистики необходимо предположить, что после начального опыта, выделившего область АГ0, осуществление того или иного из микросостояний этой области определяется некоторой функцией, описывающей закон распределения вероятностей. В настоящем параграфе мы резюмируем основные утверждения, которые на основании предыдущего могут быть сделаны относительно этой функции. [19]
В тех случаях, когда оптимальное отношение количества катализатора к количеству гидрируемого вещества определяется впервые, приведенные ориентировочные данные могут быть использованы для начальных опытов. [20]
![]() |
Рентгенотомограмма толстостенной металлической конструкции. [21] |
Отметим, что результаты, представленные на рис. 23 и 24, не имеют эквивалента в традиционных методиках, а для ПРВТ они характеризуют лишь начальный опыт практического применения и в дальнейшем могут быть значительно улучшены. [22]
Отметим еще раз ( см. § 7), что трудность классического обоснования физической статистики заключается отнюдь не в постоянстве во времени меры области, выделенной начальным опытом, а в отсутствии ограничений возможных результатов начальных опытов. Трудность, связанная с теоремой Луи-вилля, как известно, устраняется, в соответствии с теорией Гиббса, тем, что при размешивании, для любого заданного наперед типа макроскопического измерения, распределение на поверхности заданной энергии приближается к равномерному. Трудность же, связанная с отсутствием ограничений возможных результатов начальных опытов, является принципиальным пороком классической теории. То, что последняя трудность не устраняется введением понятия определенного макроскопического измерения, видно из следующего: со всякой областью АГ0, приводящей с подавляющей вероятностью к возрастанию энтропии, можно сопоставить область ( ДГ0) 7 той же меры, приводящую к убыванию энтропии, причем обе области определяются одним и тем же фиксированным типом макроскопического и з м е-рения. [23]
Так, если какое-либо гибридное растение с возможно ранней стадии его развития, например, в возрасте первых 2 - 3 лет, постараться размножить черенковой посадкой, то процент принявшихся черенков при начальном опыте получится очень незначительный, но если при посадке черенков на другой год, срезанных уже с черенковых принявшихся экземпляров, будет гораздо выше. Далее на третий и последующие годы процент принявшихся черенков будет постепенно увеличиваться в значительной степени. [24]
Отметим еще раз ( см. § 7), что трудность классического обоснования физической статистики заключается отнюдь не в постоянстве во времени меры области, выделенной начальным опытом, а в отсутствии ограничений возможных результатов начальных опытов. Трудность, связанная с теоремой Луи-вилля, как известно, устраняется, в соответствии с теорией Гиббса, тем, что при размешивании, для любого заданного наперед типа макроскопического измерения, распределение на поверхности заданной энергии приближается к равномерному. Трудность же, связанная с отсутствием ограничений возможных результатов начальных опытов, является принципиальным пороком классической теории. То, что последняя трудность не устраняется введением понятия определенного макроскопического измерения, видно из следующего: со всякой областью АГ0, приводящей с подавляющей вероятностью к возрастанию энтропии, можно сопоставить область ( ДГ0) 7 той же меры, приводящую к убыванию энтропии, причем обе области определяются одним и тем же фиксированным типом макроскопического и з м е-рения. [25]
Паятейкис и Диас ( 1985 г.) полагают пористость модели равной т ( 1 - Къ), где m - пористость реальной пористой среды ( прототипа), а Къ - минимальное значение водонасыщения в начальном опыте дренирования. Таким образом, объем погребенной воды ( в сетке, первоначально заполненной нефтью) учитывается автоматически. [26]
Объединяя наши главные аргументы с аргументом настоящего параграфа, можно, резюмируя, сказать, что причина невозможности обоснования физической статистики при помощи классической механики заключается в том, что классическая теория принципиально не содержит ограничений возможных результатов начальных опытов. [27]
Определяя следы кислорода, азота и окиси азота в закиси азота, мы попытались при 28 с гелием в качестве газа-носителя применить колонки длиной 2 м с молекулярными ситами. Начальные опыты показали, что окись азота, выделяясь после кислорода и азота, дает симметричный пик. Однако в закиси азота, проверяемой на присутствие окиси, последнюю не всегда удавалось обнаружить, хотя другим путем было показано, что окись азота там имеется. [28]
Начальный опыт применения таких сталей без учета фактора трещиностойкости дал немало примеров разрушений. [29]
Для физической статистики характерно как раз то, что она опирается на неполные макроскопические опыты. Как начальные опыты, так и опыты, проверяющие следствия, вытекающие на основании законов статистики ( или кинетики и термодинамики), имеют существенно неполный характер ( сравни также § 1 гл. Независимо от принципиальных соображений главы IV, совершенно очевидно, что практически над макроскопическими системами, изучаемыми статистикой, никогда не производятся максимально-полные опыты. [30]