Равновесная орбита

Cтраница 1

Равновесная орбита устойчива по отношению к малым радиальным отклонениям частицы, если сила Лоренца изменяется с изменением радиуса г медленнее, чем центробежная сила. [1]

Для равновесной орбиты ( r - / iconst) нужно, чтобы импульс р менялся во времени пропорционально удерживающему полю В: p - ( eRic B. [2]

Для устойчивости равновесной орбиты необходимо, чтобы магн. [3]

Магнитный поток внутри равновесной орбиты в бетатроне меняется с постоянной скоростью, равной 20 вб / сек. До какой энергии ускорятся электроны, совершившие 106 оборотов. [4]

При небольших отклонениях от равновесной орбиты ( г г0) электроны совершают около нее небольшие гармонические колебания как в радиальном, так и в вертикальном направлениях. Эти колебания называются бетатронными. Их амплитудой определяется сечение кольцевой вакуумной камеры, в которой осуществляется движение электрона. Обычно линейные размеры поперечного сечения этой камеры составляют примерно 5 % от радиуса орбиты. [5]

Пучок, сформированный системой цент-робежно-электростатической фокусировки. [6]

При смещении электрона от равновесной орбиты в сторону оси равенство (2.123) нарушается, причем правая его часть становится больше левой. [7]

Таким образом, для этих равновесных орбит синхронность достигается автоматически. [8]

Обе фокусировки осуществляются соответствующим выбором пространственного распределения напряженности магнитного поля в области равновесной орбиты. [9]

Очевидно, MI, ( 02 - частоты радиальных и аксиальных колебаний в окрестности равновесной орбиты. [10]

Пояснение к радикальной фокусировке и неоднородном магнитном поле. [11]

Легко видеть, что при п 1 устойчивого движения не будет, так как случайное отклонение электрона от равновесной орбиты радиуса г0 в ту или иную сторону порождает силы, которые еще больше увеличивают первоначальное отклонение. [12]

Когда энергия электронов достигает порядка критического значения % ст, они начинают терять заметную долю энергии и сходят с равновесных орбит), становясь источниками интенсивного излучения электромагнитных волн. [13]

При работе на синхротроне энергия частицы в каждый момент цикла ускорения однозначно определяется значением мгновенной радиочастоты и величиной радиуса равновесной орбиты. Частоту измерить значительно легче, чем получить столь же точные значения параметров магнитного поля. Более того, энергию частиц можно легко варьировать путем изменения момента времени в цикле ускорения, когда снимается радиочастотное поле. [14]

Размер камеры, в которой производится ускорение, должен составлять примерно 5 % от радиуса, чтобы частицы имели возможность колебаться около равновесной орбиты, не касаясь стенок. В связи с этим приходится создавать сильное магнитное поле в довольно больших объемах. Например, магнит синхрофазотрона в Дубне ( СССР) на энергию 10 БэВ весит свыше 30 тыс. тонн. Вес магнита растет примерно пропорционально кубу энергии. Поэтому, чтобы построить ускоритель с энергией около 50 БэВ, необходимо иметь магнит весом много сотен тысяч тонн. Технически это весьма сложно и очень дорогостояще. [15]

Страницы: 1 2 3