Зависимость - энергия - электрон
Cтраница 1
Зависимость энергии электрона от его квазиимпульса предполагалась квадратичной, а форма поверхностей равных энергий в пространстве импульсов - шаровой для малых энергий, постепенно переходящей в очертание бриллюеновской зоны с ростом энергии. [1]
Зависимость энергий электрона на орбите от п графически показана на рис. 9, а, а на рис. 9, б - расположение линий водорода в видимой части спектра. [2]
Зависимость энергии электрона от его квазиимпульса предполагалась квадратичной, а форма поверхностей равных энергий в пространстве импульсов - жаровой для малых энергий, постепенно переходящей в очертание бриллюеновской зоны с ростом энергии. [3]
В отношении зависимости энергии электрона Б от волнового вектора д можно сделать ряд выводов совершенно аналогичных тем, которые были сделаны для зависимости частоты колебаний атомов ш от волнового вектора q ( III. Это связано с тем, что эти выводы делались, по сути дела, на основании двух положений: обратимости классических уравнений движения во времени и соображений трансляционной симметрии. Оба эти положения сохраняют свою силу при квантовомеханическом изучении движения электрона в периодическом поле. [4]
На рис. 1.1 представлена зависимость энергии электрона от волнового числа k с учетом того, что обменный интеграл Аа в (1.7) отрицателен. [5]
 |
Образование энергетической зоны натрия.| Схема энергетической зоны натрия. [6] |
На рис. 148 схематически представлена зависимость энергии электронов Е от межатомного расстояния г при образовании кристаллов натрия. [7]
На рис. 5.8 проведено построение зависимости энергии электрона от волнового вектора, меняющегося от О до оо. [8]
Искривление зон не следует понимать как зависимость энергии электрона от расстояния от поверхности. Горизонтальный участок указывает лишь на то, что квадрат модуля волновой функции в этой области сохраняет периодичность с периодом, равным постоянной решетки, а загиб свидетельствует о том, что разрешенные значения энергии вблизи поверхности отличаются от таковых в объеме. [9]
На рис. 9.4, а приведена зависимость энергии электронов в валентной зоне и зоне проводимости арсенида галлия от волнового числа k для определенного направления в кристалле. Волновое число отложено в единицах я / а, где а - постоянная кристаллической решетки. [10]
Однако для практических целей удобно сохранить зависимость энергии электрона от квазиимпульса в классическом виде, а все различия, вызванные влиянием периодического поля, включить в массу электрона. Тогда в формуле Е р2 / 2т вместо т появляется некоторая функция энергии т, называемая эффективной массой. [11]
При построении электронной конфигурации атомов важное значение имеет зависимость энергии электрона от порядкового номера элемента. Эта зависимость ( рис. 10) носит сложный характер и приводит к нарушению порядка заполнения электронами подуровней, как, например у атомов элементов с d - и f - орбита-лями. Физическая причина таких отклонений связана с разной проникающей способностью орбиталей, особой устойчивостью наполовину и полностью заполненных орбиталей. [12]
Такой вывод связан с нашим предположением о характере зависимости энергии электрона от импульса ( квазиимпульса), именно мы предполагали, что е р2 / 2т, а в этом случае значение скорости на границе фермиевского распределения ( е е0) одинаково для всех электронов и действие поперечного электрического поля Еу компенсирует поперечную силу, создаваемую магнитным полем. Электроны находятся поэтому только под действием продольного поля Ех и столкновений. [13]
Формула ( 49 13) показывает, что при малых k зависимость энергии электрона от k имеет такой же вид, как у свободной частицы. При этом роль массы играет эффективная масса т, а величину р tik естественно назвать импульсом частицы. Однако следует иметь в виду, что р является не реальным, а эффективным импульсом. [14]
В каждой из разрешенных энергетических зон периодическая функция е ( р), дающая зависимость энергии электрона от его квазиимпульса, имеет достаточно сложный вид. [15]
Страницы: 1 2 3