Cтраница 3
Таким образом, формальное предположение о зависимости внутренней энергии от намагниченности, из которого вытекает существование самопроизвольной намагниченности, правильно объясняет основные особенности свойств ферромагнетиков и, следовательно, следующая задача заключается в установлении природы взаимодействия, приводящего к зависимости энергии от намагниченности. В качестве первого этапа на этом пути мы рассмотрим вопрос о природе магнитного момента ферромагнетиков. [31]
Для получения калорического уравнения состояния, например зависимости внутренней энергии от параметров состояния, кроме соотношения (2.4) нужно иметь еще одно эмпирическое соотношение: как правило, зависимость теплоемкости от температуры при одном постоянном давлении. [32]
Такие соотношения, как (2.55), которые дают зависимость внутренней энергии Е от температуры ( и объема), называются калорическими уравнениями состояния. [33]
Воспользуемся перечисленными свойствами функции нескольких переменных для вывода зависимости внутренней энергии произвольной термодинамической системы от объема и связи между теплоемкостями Ср и Су - Эти соотношения будут получены с помощью так называемого метода термодинамических функций. [34]
Уравнение (3.2.11) имеет совершенно общее значение; оно дает возможность определить зависимость внутренней энергии любого вещества от температуры при постоянном давлении. Необходимо знать Cv и а, которые могут быть измерены в двух независимых экспериментах ( табл. 3.1), и величину ( dU / dV) T, которую, если бы знали, что это такое, можно было бы, вероятно, измерить в третьем эксперименте. [35]
Предметом нашего рассмотрения является идеальный газ, поэтому нам необходимо установить зависимость внутренней энергии идеального газа от объема. Выше было отмечено, что свойства идеального газа мало отличаются от свойств реальных газов, следовательно, результаты экспериментов с любыми га-вами, находящимися при соответствующих температурах и давлениях, могут дать ответ на поставленный вопрос. [36]
Позднее этот опыт был повторен Джоулем и Томсо-ном и привел к установлению зависимости внутренней энергии от объема. [37]
Конкретная форма (6.8) получается с помощью уравнения Клапейрона (6.1), соотношений (6.4) и зависимостей внутренних энергий компонент GI от температуры. [38]
Из этого уравнения следует, что различие между Ср и Cv обусловлено, во-первых, зависимостью внутренней энергии U от объема и, во-вторых, совершением работы при расширении объема. Внутренняя энергия идеального газа совсем не зависит от объема. [39]
В конденсированных фазах картина полностью меняется: различие между Ср и Cv оказывается связанным прежде всего с зависимостью внутренней энергии от объема, в то время как работой, совершаемой при расширении объема системы, можно в большинстве случаев пренебречь. Правда, для твердых веществ заметное различие между теп-лоемкостями наблюдается только при повышенных температурах ( разд. [40]
Термическим уравнением состояния называют уравнение, связывающее давление с плотностью и температурой, а калорическим - уравнение, определяющее зависимость внутренней энергии ( энтальпии) от температуры и давления. В большинстве случаев течения газа сопровождаются разного рода неравновесными процессами, для описания которых уравнения газовой динамики дополняются соответствующими кинетическими или релаксационными уравнениями. Кроме того, в уравнения вводят дополнительные члены, учитывающие воздействия неравновесных процессов на газодинамические параметры. Неравновесные процессы весьма разнообразны. Наиболее часто приходится иметь дело с неравновесным возбуждением колебательных степеней свободы, неравновесной диссоциацией и рекомбинацией, неравновесным движением жидких или твердых частиц в условиях неравновесной конденсации или испарения. [41]
Если известно уравнение состояния р p ( V, Т), то ( 39) позволяет найти явный вид зависимости внутренней энергии от объема. Например, для идеального газа pV RT, ( dp / dT) v R / V р / Т, и ( dU / dV) T 0: внутренняя энергия идеального газа не зависит от объема. [42]
Таким образом, величина U определяется только состоянием системы. Зависимость внутренней энергии от указанных переменных величин выражается калорическим уравнением состояния. [43]
Внутренняя энергия идеального газа зависит только от температуры. Зависимость внутренней энергии реального газа от объема и давления была выяснена Джоулем и Томсоном. [44]
Величина и не зависит от температуры. Таким образом, зависимость внутренней энергии, а следовательно, и теплоемкости твердого тела от температуры определяется только колебательной составляющей, причем эта зависимость выражена явно, так как собственные частоты колебаний атомов не зависят от температуры. [45]