Cтраница 3
На рис. ЗЛО приведена граница инверсии скорости звука в водяном паре, которая является геометрическим местом точек таких значений р и t, при которых скорость звука в водяном паре имеет минимум. Аналогичные зависимости, приведенные к критическим параметрам для водорода ( кривая 1) и углекислого ( кривая 2) газа, изображены на рис. 3.11. Эти кривые построены как результат анализа зависимостей, приведенных на рис. 3.8 и 3.9. Совершенно очевидно, что полученные на рис. 3.10 и ЗЛ1 графики р f ( t) являются геометрическим местом не только точек, в которых имеет минимум температурная зависимость скорости звука, но и таких, в которых постоянными остаются показатель изоэнтропы ( k 2 для НзО и СОг и k - 2 4 для Н2) и объемное соотношение сжимаемой и конденсированной фаз ( j3 0 5) в реальном газе. Из анализа табличных данных термодинамических свойств различных газов можно установить, что при определенных значениях р и Т в закритической области состояния имеется минимальное ( Эр / ЭГ) р и максимальное ( 9v / 9J) p значения производной. С точки зрения возможности построения границы инверсии температурной зависимости скорости звука для различных газов интересно выяснить, не совпадают ли с ней экстремальные точки указанных выше производных. [31]
На температурной зависимости tg б наблюдаются четыре максимума потерь: при 97; 18; - 35 и - 107 С. Выше 100 С, по-видимому, имеется наиболее интенсивный максимум tg б ( а-пик), который не удалось измерить ввиду большого рассеяния энергии в образце. По температурной зависимости скорости звука было зафиксировано пять переходов: при 117, 95, 72, 4 и - 75 С. [32]
В 1979 г. появились первые сообщения об изучении эффекта акустоупругости в двух тесно связанных между собой организациях - исследовательском центре NASA в Лэнгли и университете г. Хьюстона. Большое внимание уделяется изучению взаимосвязи акустоупругого эффекта с тепловыми и магнитными явлениями в образце. Рассматривается возможность использования для контроля напряжений температурной зависимости скорости звука, причем не только в статистическом, но и в динамическом режиме, т.е. при импульсном нагреве образца. [33]
В стеклообразном состоянии при неизмен ном характере молекулярной подвижности скорость звука линейно зависит от температуры. Выше Те, когда начинает размораживаться сегментальная подвижность микроброуновского типа, температурный коэффициент скорости звука резко изменяется. Точка на шкале температур, в которой наблюдается наиболее резкий излом температурной зависимости скорости звука ( см. рис. 9), принимается за температуру стеклования. [34]
Оказалось, что отжиг в течение 1 ч на воздухе приводит к изменению плотности, скорости звука и tg6 лишь в том случае, если температура отжига превышает 160 С. При этом с ростом температуры отжига возрастают плотность, степень кристалличности и скорость звука, измеренные при 20 С, a tg 8 уменьшается. На температурной зависимости скорости звука в исходном неотожженном поликапроамиде наблюдаются ( рис. 60) температурные переходы при - 89; 21; 32; 80 и 126 С. [35]
На рис. ЗЛО приведена граница инверсии скорости звука в водяном паре, которая является геометрическим местом точек таких значений р и t, при которых скорость звука в водяном паре имеет минимум. Аналогичные зависимости, приведенные к критическим параметрам для водорода ( кривая 1) и углекислого ( кривая 2) газа, изображены на рис. 3.11. Эти кривые построены как результат анализа зависимостей, приведенных на рис. 3.8 и 3.9. Совершенно очевидно, что полученные на рис. 3.10 и ЗЛ1 графики р f ( t) являются геометрическим местом не только точек, в которых имеет минимум температурная зависимость скорости звука, но и таких, в которых постоянными остаются показатель изоэнтропы ( k 2 для НзО и СОг и k - 2 4 для Н2) и объемное соотношение сжимаемой и конденсированной фаз ( j3 0 5) в реальном газе. Из анализа табличных данных термодинамических свойств различных газов можно установить, что при определенных значениях р и Т в закритической области состояния имеется минимальное ( Эр / ЭГ) р и максимальное ( 9v / 9J) p значения производной. С точки зрения возможности построения границы инверсии температурной зависимости скорости звука для различных газов интересно выяснить, не совпадают ли с ней экстремальные точки указанных выше производных. [36]
Акустическими методами Тс определяется по изменению температурного коэффициента скорости звука. В стеклообразном состоянии при неизменном характере молекулярной подвижности скорость звука линейно зависит от температуры. Выше Тс, когда начинает размораживаться сегментальная подвижность, температурный коэффициент скорости звука резко изменяется. Точка на шкале температур, в которой наблюдается наиболее резкий излом температурной зависимости скорости звука, принимается за Тс. В этом случае измеренные значения Тс могут зависеть от частоты акустических колебаний, и фактически измеряется температура механического стеклования. [37]
Акустическими методами температура стеклования определяется по изменению температурного коэффициента скорости звука. В стеклообразном состоянии при неизменном характере молекулярной подвижности скорость звука линейно зависит от температуры. Выше Tg, когда начинает размораживаться сегментальная подвижность микроброуновского типа, температурный коэффициент скорости звука резко изменяется. Точка на шкале температур, в которой наблюдается наиболее резкий излом температурной зависимости скорости звука ( рис. 32), принимается за температуру стеклования. Такой способ измерения Tg хорошо согласуется с определениями температуры стеклования, приведенными выше. Действительно, стеклообразное состояние характеризуется условием o) Tjl, которому соответствует линейная зависимость скорости звука от температуры, причем температурный коэффициент скорости звука ниже Т8 сравнительно невысок. [38]
Действительно, уже давно было замечено, что рассчитанные из одних и тех же экспериментальных данных кривые G f ( T), tg8 f ( T) и J f ( T), имеют максимумы, соответствующие одному и тому же релаксационному процессу при разных температурах. В обстоятельных экспериментах Криссмана и Пассаглиа [7], посвященных исследованию политри-фторхлорэтилена, было показано, что температура, при которой наблюдается максимум потерь, зависит от выбора динамической вязкоупругой функции. Следует отметить, что если теоретически рассчитанные кривые G f ( T); G f ( T) и tg8 f ( T) по крайней мере качественно согласуются с соответствующими экспериментальными кривыми, то кривая c f ( T) даже качественно не передает характера температурной зависимости скорости звука. Действительно, в ряде экспериментальных работ [ см., например, 4 ] было показано, что скорость звука линейно зависит от температуры и лишь при изменении характера молекулярной подвижности скачком изменяется температурный коэффициент скорости звука. [39]