Cтраница 1
Блатт и Биденхарн указали, что с его помощью удобно записывать формулы для сечений столкновения. [1]
В обзоре Блатта перечислены следующие основные требования, которые предъявляются к мембранам: они должны обладать определенными размерами пор, пропускать раствор с достаточно высокой скоростью и иметь минимальную адсорбирующую способность. Наибольшее распространение получили анизотропные мембраны, состоящие из плотной, очень тонкой пленки-мембраны с избирательной проницаемостью, которая прикреплена к пористой подложке. В табл. 4 указана величина молекулярного веса веществ, задерживаемых мембраной, но в действительности мембраны задерживают не 100 % соответствующих макромолекул, а несколько меньше. Отсюда следует, что для более полной задержки следует брать мембрану с меньшими, чем указано в таблице, величинами пор. [2]
Проблема флуктуации была рассмотрена теоретически Блаттом [169], а экспериментально изучалась О Брайеном [170], Кастаньоли и др. [126], Кортини и др. [171]; при этом было найдено, что ожидаемые флуктуации зависят от вида модели. [3]
Так, например, среди различных путей установления соотношения (34.10) Блатт и Вайскопф рассматривают задачу расчета парциальных ширин на полуклассической основе. Считается, что иылетающая из ядра частица совершает сложное движение внутри ядра. [4]
Более полный учебник по ядерной физике уже написан - это превосходная монография Блатта и Вайскопфа Теоретическая ядерная физика, к которой читатель может обратиться для более подробного изучения многих разделов. [5]
Тода [66] полуколичественно рассмотрел вопрос о электро - и теплопроводности, используя представления о горизонтальной и вертикальной диффузии. Блатт [67] показал, что такое рассмотрение приводит к обычному результату. Этого и следовало ожидать, ибо представление о диффузии неявно содержится в уравнении Блоха. [6]
Рассмотрение Фешбаха, Пизли и Вайскопфа ограничивается случаем L0 в отсутствие кулоновского поля. Оно было обобщено Блаттом и Вай-скопфом [5] на более общий случай. Эти авторы рассмотрели упрощенный вариант теории J - матрицы и установили связь между результатами, полученными для приведенных ширин, в двух разных подходах. [7]
Ошибка в формуле для угловых распределений, связанная с неправильным учетом обращения времени, перенесена и в цитированные выше работы по расчету поляризации. Как было отмечено Томасом, Z-козффициенты Блатта и Биденхариа необходимо заменить вследствие этого / - коэффициентами Хыоби. [8]
Наличие связанных со спином собственных магнитных моментов частиц несколько видоизменяет обычную классическую трактовку токов, связанных только с движением частиц, ко это видоизменение в большинстве случаев обычно мало, за исключением тех случаев, когда собственные, моменты стремятся увеличить интенсивность магнитных мультиполей в несколько раз. Все это подробно рассмотрено в книге Блатта и Вайскоп-фа [12] гл. [9]
Приложения теории мультиполь-ного излучения к ядерным задачам рассматриваются в книге Блатта и Вайс-копфа [13], гл. [10]
Общепринято, что плотность вероятности I ( х) 12 должна быть однозначной. Сомнения, касающиеся условия однозначности на саму функцию ( х были наиболее сжато выражены Блаттом и Вайскопфом ( [8], стр. [11]
Биденхарна и Роуза [155] ( см. стр. В данной книге замечание Хьюби о фазах принято во внимание; наше изложение отличается от рассмотрения Блатта и Биденхарна тем, что здесь включены эффекты кулоновских полей. Для последней из указанных работ часто будет использоваться сокращение ББ. [12]
Блатта и Биденхарна и из уравнений (43.4), (43.19) данной книги. Таким образом, результаты действий, приводящих к появлению коэффициентов Рака, согласуются с указанными выше уравнениями статьи Блатта и Биденхарна. [13]
Рассчитана энергия основного сверхпроводящего состояния гамильтониана Фрелиха, однофермионные и коллективные элементарные возбуждения, соответствующие этому состоянию. При этом выяснено, что окончательные формулы, полученные недавно Бардиным, Купером и Шриффером для-основного состояния и однофермионных возбуждений, в первом приближении являются правильными. Физическая же картина явления оказалась в некотором отношении более близкой к той, которую представляли себе Шафрот, Батлер и Блатт. [14]
Имеется много общего между методами рассмотрения теплопроводности, когда электроны являются носителями, и обсуждаемыми ранее методами переноса тепла фононами. Тесная связь между релаксационными временами, соответствующими тепло-и электропроводностям, очевидна из закона Виде-мана - Франца - Лоренца. Чтобы избежать слишком многих повторений того, о чем здесь уже говорилось относительно фононов, а также изложено в других книгах по электропроводности металлов, сплавов и полупроводников ( см., например, книгу Блатта [35]), обзор теории будет дан в сокращенном виде. [15]