Cтраница 2
Разность между двумя энергиями отталкивания представляет собой обменную энергию Ктп, и, как показывает равенство (2.188), для нее действительно наблюдается ожидаемая зависимость от перекрывания двух орбиталей. [16]
Тот факт, что при атаке карбонильной группы слабоосновными аминами имеет место общекислотный катализ с величиной а - 0 25 [23, 31], также согласуется с ожидаемой зависимостью между строением и реакционной способностью. Для осуществления альтернативного механизма этой стадии, включающего предравновесное протонирование карбонильной группы, константа скорости атаки амином должна быть больше, чем константа скорости реакции, лимитируемой диффузией ( гл. Существует возможность катализа на этой стадии по согласованному механизму или механизму одного столкновения, особенно для очень слабоосновных аминов. [17]
Точками показаны экспериментальные данные. Ожидаемая зависимость J - U2 при высокой интенсивности света показана на рис. 2.7.23, где кривую темнового тока / о пришлось экстраполировать для исключения начального участка насыщения. [18]
Возникновение дополнительных возбуждений выше 0 7 К соответствует в теории Ландау появлению ротонов, а в двухжидкостной модели Тисса - испарению конденсата Бозе - Эйнштейна в пространстве скоростей. Вид ожидаемой зависимости теплоемкости от температуры в этих двух теориях оказывается одинаковым, однако, как уже указывалось в разделе 1, роль вклада обеих компонент в теплоемкость оказывается совершенно различной с точки зрения проблемы сверхтекучести. В теории Ландау сверхтекучая компонента не обладает не только ротонной, но и фононной энтропией, тогда как, по Тисса, эта компонента должна сохранять свою фононную энтропию. На основании одних только измерений теплоемкости нельзя, таким образом, решить вопрос, имеет ли сверхтекучая компонента фононную энтропию или нет; для этого необходимо определить энтропию нормальной компоненты. Такие данные можно получить при достаточно низких температурах, измеряя тепло-перенос и термомеханический эффект в гелии. [19]
При углах, меньших 39, максимум эхо-сигнала наблюдается, когда преобразователь отодвигается от двугранного угла, т.е. ау возрастает. Это отклонение от ожидаемой зависимости, показанной штриховой линией, вызвано влиянием неоднородной продольной ( головной) волны. [20]
Множитель Рг1 /, присутствующий в (2.21) и (2.22), больше обосновывается некоторыми теоретическими расчетами, чем экспериментом. В то же время ожидаемая зависимость f от кинематической вязкости ( т1 / р) - 14 очень слаба: при увеличении p / rj на два порядка ( Vp) 0 14 уменьшается всего в 2 раза. [21]
Кривая 3 - первая волна восстановления 5-бром - 2-ацетилтиофена на фоне 0 1 H. КОН; кривая 2 - ожидаемая зависимость I от Е при постоянстве адсорбированного количества; кривая 1 то же при зависимости кинетики только от стадии протонизации и диффузии; кривая 4 - предельный ток диффузии. [22]
Определения плотности имеют большое значение, ибо знание зависимости молярного объема от концентрации компонентов позволяет вычислить их парциальный молярный объем. В разделе XI показано, что ожидаемая зависимость парциального молярного объема от состава может меняться в соответствии с принятой структурной теорией; следовательно, такие определения вносят вклад в исследование структуры. Определения обычно ведутся при нескольких температурах, что позволяет также вычислить коэффициенты расширения и парциальные молярные коэффициенты расширения. [23]
Определения плотности имеют большое значение, ибо знание зависимости молярного объема. В разделе XI показано, что ожидаемая зависимость парциального молярного объема от состава может меняться в соответствии с принятой структурной теорией; следовательно, такие определения вносят вклад в исследование структуры. Определения обычно ведутся при нескольких температурах, что позволяет также вычислить коэффициенты расширения и парциальные молярные коэффициенты расширения. [24]
На рис. 1 приведены зависимости опытных величин перенапряжения при i 1 а / см2 от величины YJT. Линия 1 на этом рисунке представляет теоретически ожидаемую зависимость для минимальных перенапряжений от разности Ек - ЕМ - Линия II представляет зависимость аналогичную ], но проведенную через опытную точку для ртути, опытная величина перенапряжения для которой является наиболее надежной. [25]
При графической обработке результатов следует помнить, что на глаз можно точно провести через экспериментальные точки только прямую линию. Поэтому при построении графика следует стремиться к тому, чтобы ожидаемая зависимость имела вид прямой линии. [26]
Нз рис. 4.14 видно, что поглощение свободными носителями увеличивается с концентрацией как yV1 - 7, что достаточно близко к ожидаемой зависимости (4.1.7) в случае рассеяния электронов ионами примеси. Так как в сильно легированных полупроводниках учет экранирования представляется обязательным, то указанное обстоятельство остается непонятным. [27]
Разработка указанных модификаций модели застойных зон естественно связана с введением дополнительных теоретических параметров ( обычно в виде безразмерных комплексов), которые все равно подлежат определению лишь на основе сопоставления усложненных теоретических формул с экспериментом для каждой конкретной системы. Поэтому представляется более целесообразным, отталкиваясь от этих моделей, выделить основные параметры, от которых должен зависеть коэффициент дисперсии и основной характер ожидаемой зависимости от этих параметров. [28]
При подстановке известного из измерений значения скорости звука и1 выражение (23.1) переходит в зависимость 0 021 7 3 джоуль. Возникновение дополнительных возбуждений выше 0 7 К соответствует в теории Ландау появлению ротонов, а в диухжидкостной модели Тисса-испарению конденсата Бозе-Эйнштейна в пространстве скоростей. Вид ожидаемой зависимости теплоемкости от температуры в этих двух теориях оказывается одинаковым, однако, как уже указывалось в разделе 1, роль вклада обеих компонент в теплоемкость оказывается совершенно различной с точки зрения проблемы сверхтекучести. В теории Ландау сверхтекучая компонента не обладает не только ротонной, но и фононной энтропией, тогда как, по Тисса, эта компонента должна сохранять свою фононную энтропию. На основании одних только измерений теплоемкости нельзя, таким образом, решить вопрос, имеет ли сверхтекучая компонента фононную энтропию или нет; для этого необходимо определить энтропию нормальной компоненты. Такие данные можно получить при достаточно низких температурах, измеряя тепло-перенос и термомеханический эффект в гелии. [29]
На рис. 26.21 сопоставлены оба ряда величин. Очевидно, ожидаемая зависимость качественно выполняется, несмотря на некоторые количественные расхождения. [30]