Ось - квантование
Cтраница 1
Ось квантования для спиновых операторов Sx, Sy и Sz всегда определяется эффективным магнитным полем. Во многих случаях эта ось совпадает с направлением внешнего магнитного поля. Следовательно, более удобны строчные индексы, относящиеся к лабораторной системе координат. Однако в тех случаях, когда внешнее поле равно нулю, осями квантования являются главные оси симметрии молекулы. Таким образом, строго говоря, прописные индексы X, У и Z следовало бы отнести к системе координат, фиксированной на молекуле. Поскольку в дальнейших приложениях встречается магнитное поле, мы избрали строчные индексы. [1]
Иными словами, оси квантования электронного и ядерного спинов не совпадают: электронный спин квантуется по направлению внешнего магнитного поля Н, а ядерный спин - по направлению внутреннего магнитного поля Нъл. [2]
Усложнение, связанное с изменением осей квантования, кратко рассмотрено в разд. Для систем с аксиальной симметрией и слабым СТВ матрицу гамильтониана можно диаго-нализовать поворотом системы координат ( разд. Для электронов осью квантования служит направление fie, а для ядер - направление IN. При вычислении уровней энергии в приближении, которое требуется для рассмотрения спектров ионов переходных металлов, необходимо применять теорию возмущений второго порядка. [3]
При любом переходе спина А меняется направление оси квантования спина В, а эффективное поле Вэфф ( Мд) изменяется по величине. [4]
Нахождение собственных значений (3.54) требует выяснения направлений осей квантования проекций спинов электрона и ядер. [5]
В этих состояниях проекция суммарного спина РП на ось квантования юсь z) принимает значения 1, О, - 1, соответственно. [6]
Это положение может казаться парадоксальным, но фактически невозможно определить ось квантования, не осуществляя или не подразумевая некоторый определенный эксперимент, при котором РФ измеряется вдоль этой оси, причем невозможно провести эксперимент, который позволил бы найти данные о проекции момента количества движения более чем на одну ось одновременно. [7]
Лг ( ф) определяет вращение на угол / вокруг оси квантования Z. [8]
Анизотропный обмен в противоположность энергии обменного взаимодействия зависит от ориентации оси квантования по отношению к осям кристалла. [9]
Воспользовавшись квантовомеханическими выражениями для величины момента импульса М1 и его проекции на ось квантования Мг, показать, что: а) направление момента Мг не может совпадать с выделенным в пространстве направлением; б) в пределе больших азимутальных чисел ф1 квантовый момент импульса приобретает свойства классического момента. [10]
Таким образом, максимальная величина измеримой компоненты полного спина ff в направлении оси квантования практически равна его абсолютному значению. [11]
Формулы (6.35) - (6.37) определяют зависимость матричных элементов ia Hcoi af от направления оси квантования спина по отношению к осям симметрии кристалла кубической системы. [12]
Окончательный результат должен быть представлен в виде (2.4), не зависящем от выбора оси квантования спинов. [13]
Рассмотрим матрицу S-рассеяния для случая, когда все поляризационные эффекты связаны с определенным фиксированным направлением оси квантования. [14]
 |
Зависимость энергий состояний от магнитного поля для нафталина в низшем триплетном состоянии ( частота v9272 МГц. [15] |
Страницы: 1 2 3 4