Cтраница 2
Из этого следует, что ось симметрии тела Сг является главной центральной осью инерции тела. [16]
Из этого следует, что ось симметрии тела Cz является главной центральной осью инерции тела. [17]
Это соотношение определяет, будет ли ось симметрии тела находиться выше или ниже струны при асимптотическом приближении к предельному решению. [18]
Будем считать, что при / &0 ось симметрии тела - вертикальна и его центр тяжести G расположен выше неподвижной точки О. [19]
Величина М3 теперь является проекцией полного момента на ось симметрии тела. Для твердого тела моменты инерции /, / 3 не зависят от угловой скорости, так что величина М3 является интегралом движения. [20]
Таким образом, проекция мгновенной угловой скорости на ось симметрии тела постоянна. [21]
Величина М3 теперь является проекцией полного момента на ось симметрии тела. Для твердого тела моменты инерции, / 3 не зависят от угловой скорости, так что величина М3 является интегралом движения. [22]
Определить высоту Я однородного цилиндра, при которой ось симметрии тела, состоящего из двух цилиндров и подвешенного в точке А, будет горизонтальной. [23]
В § 6.4 мы рассмотрели движение быстро закрученного вокруг оси симметрии тела в поле тяжести. [24]
Ось z проходит через центр шарообразного тела и является осью симметрии тела. Сила тяготения, действующая на материальную точку в начале координат со стороны массы dM pdV, равна по абсолютному значению силе со стороны массы dM, а направление этой силы таково, что ее составляющая dF z равна dFz, а составляющая dF L в плоскости ( х, у) по абсолютному значению равна dF L и противоположно направлена. [25]
Ось z проходит через центр шарообразного тела и является осью симметрии тела. Сила тяготения, действующая на материальную точку в начале координат со стороны массы dM pdF, равна по абсолютному значению силе со стороны массы dM) а направление этой силы таково, что ее составляющая dF z равна dF2, а составляющая dF в плоскости ( х, у) по абсолютному значению равна dF L и противоположно направлена. [26]
При необходимости краевое условие (18.22) можно упростить далее, снеся его на ось симметрии тела. [27]
Предположим, в частности, что сила Р в начальный момент перпендикулярна к оси симметрии Oz тела. [28]
Аналогично этому, условие (11.12) служит точным граничным условием на теле при его движении перпендикулярно оси симметрии тела. [29]
Таким образом, ось Oz является главной осью инерции для любой точки, расположенной на оси симметрии тела. Она есть главная центральная ось инерции, так как центр масс находится на оси симметрии. [30]