Cтраница 2
В работе Волкова [6] методом теории возмущений второго порядка рассмотрен общий случай, когда параметр асимметрии не равен нулю, а направление осей тензора градиента поля не определено. В случае, когда величины e2Qq и g NH соизмеримы, методами теории возмущений пользоваться нельзя. В принципе напряженность магнитного поля можно сделать достаточно малой, чтобы для расчетов можно было воспользоваться методом возмущений, однако при этом линии ЯКР вследствие очень низкого отношения сигнала к шуму могут оказаться настолько слабыми, что их нельзя будет обнаружить на опыте, тогда как в сильных магнитных полях резонансные линии вполне заметны. Тензор квадрупольного расщепления можно определить по методу [7], несколько напоминающему описанный выше метод нулевого расщепления. [16]
В предположении, что сравниваемые тензоры ее для структурных элементов С С и С С-С С имеют аксиальную симметрию, можно найти коэффициенты удлинения осей тензора при переходе от одного характеристического структурного элемента к другому. [17]
На основании опытов А. М. Жуков приходит к выводу о пригодности в первом приближении деформационной теории и для случая сложного нагружения, если при неизменной ориентации осей тензора напряжений интенсивность а, напряжений продолжает возрастать. [18]
В указанную сумму компоненты о 2 и G21 не будут давать вклад только в двух случаях: а) когда нормальные сечения проведены по характеристическим осям тензора б ( при этом б1г 62i 0); б) когда нормальные сечения являются главными. В последнем случае б) 2 б24 4 0, однако в силу симметрии ( для достаточно малого элемента) участков боковых линий относительно соответствующих главных нормальных сечений суммарная проекция тангенциальных сил на рассматриваемую нормаль равна нулю. [19]
Спектр атомов азота в алмазе, показанный на рис. 8 - 10 для нескольких ориентации в магнитном поле, дает превосходный по своей простоте пример симметрично-эквивалентных осей тензора СТВ в кристалле. [20]
В третьей главе коротко излагаются основы теории собственных значений, собственных векторов, присоединенных векторов матриц; собственных значений и собственных функций операторов; собственных значений и собственных осей тензора 2-го ранга. Рассматриваются тензоры 3-го и 4-го рангов. [21]
Величина АХ представляет собой анизотропию магнитной восприимчивости парамагнитного центра, г - расстояние от центра до рассматриваемого ядра, 9 - угол между направлениями Ей - Н и осью тензора магнитной восприимчивости. Предполагается, что тензор х имеет аксиальную симмет рию. Из формулы (6.14) следует, что более близкие к атому Ей протоны испытывают большие индуцированные сдвиги. Таким образом, из-за различия в геометрическом расположении протонов субстрата относительно европия соответствующие индуцированные сдвиги будут различаться. [22]
В монокристаллах эвкриптита были исследованы спектры ЯМР 7Li и установлено, что Li занимает два физически неэквивалентных положения в решетке, отличающиеся силой и симметрией кристаллических полей и направлением осей тензора градиента кристаллического поля. [23]
Метод конуса нулевого расщепления широко используется для решения кристаллоструктурных задач двух типов: 1) определение взаимной ориентации кристаллографических осей монокристалла и осей связей в молекуле; 2) определение числа и взаимной ориентации неэквивалентных направлений осей тензора градиента электрического поля. [24]
В общем случае задача о магнитных взаимодействиях IB анизотропных молекулах и в анизотропной среде с учетом подвижности молекул требует усреднения секу-лярной части гамильтониана по всем возможным ори-ентащшм молекулы и по всем возможным состояниям молекулы, в каждом из которых могут меняться как величины взаимодействия, так и соотношение осей тензора взаимодействия с осями молекулярной системы координат. [25]
В взаимодействует с неспаренным электроном в равной степени. Однако, поскольку оси индивидуальных тензоров расположены друг относительно друга под тетраэдрически-ми углами, спектр монокристалла для произвольного направления внешнего поля мог бы соответствовать сверхтонкому взаимодействию с четырьмя неэквивалентными ядрами. [26]
В дальнейшем нас в основном будет интересовать случай, когда валентный электрон участвует в химической связи. Тогда ось z главной системы осей тензора градиента электрического поля лежит вдоль направления химической связи. [27]
Пусть образец, полностью аналогичный рассмотренному в гл. I, характеризуется анизотропным распределением ориентации осей тензоров ЛМП, совпадающим с распределением ориентации микрокристалликов. Предположим, что число ориентации осей вблизи данного направления пропорционально площади соответствующего элемента поверхности эллипсоида вращения. [28]
ЛМП на протонах диффундирующих молекул воды, причем ориентация осей тензора совпадает с ориентацией осей кристалла и никаких дополнительных данных не дает. Значит, в практических исследованиях можно не определять ориентации осей тензора ЛМП. Изложим общие основы методики опытного определения параметров тензоров ЛМП по спектрам ЯМР порошков ( см. также Прилож. [29]
РР, уР) - эйлеровы углы, задающие ориентацию осей тензоров СТВ и g - тензора в произвольной системе координат; Кр - условия, в которых находится каждое ядро р ( сильное поле, изотропное СТВ, слабоанизотропное СТВ, общий случай - см. § 3 гл. [30]