Cтраница 2
Поле бесконечного ряда одноименно заряженных осей, лежащих в одной плоскости ( см. задачу 18.12), можно рассматривать как предельный случай поля осей, расположенных на поверхности цилиндра ( см. задачу 18.3), если радиус цилиндра г стремится к бесконечности. [16]
Важно заметить, что заряженная ось является частным случаем заряженной полоски, границы которой ( например, точки Ьг и Ь2) беспредельно сближаются при постоянстве величины ее заряда. [17]
Так как поле от двух заряженных осей вне проводов удовлетворяет уравнению Лапласа и в то же время удовлетворены граничные уело. [18]
Так как поле от двух заряженных осей вне проводов удовлетворяет уравнению Лапласа и в то же время удовлетворены граничные условия ( поверхность каждого провода является эквипотенциалью, на ней Et 0), то на основании теоремы единственности полученное решение истинно. [19]
В результате получатся две пары разноименно заряженных осей TJ и т2 в однородной среде. [20]
Если поле будет создаваться не заряженной осью, а точечным зарядом, то вся методика сохраняется, и формулы (1.46) и (1.47) годятся и для точечных зарядов. Но под тг теперь следует понимать величину точечного заряда. [21]
Два металлических провода заменим двумя заряженными осями ( рис. 16.1 IP), положение которых определим по выражению а ys2 - г % 7 5 мм. [22]
Если поле будет создаваться не заряженной осью, а точечным зарядом, то вся методика сохраняется, и формулы (13.46) и (13.47) годятся и для точечных зарядов. Но под t теперь следует понимать величину точечного заряда. [23]
Если поле будет создаваться не заряженной осью, а точечным зарядом, то вся методика сохраняется и формулы (15.46) и (15.47) годятся и для точечных зарядов. Но под т теперь следует понимать величину точечного заряда. [24]
Если поле будет создаваться не заряженной осью, а точечным зарядом, то вся методика сохраняется и формулы (19.46) и (19.47) годятся и для точечных зарядов. Но под т теперь следует понимать величину точечного заряда. [25]
Два металлических провода заменим двумя заряженными осями ( рис. 16.II P), положение которых определим по выражению а ys2 - гг) 7 5 мм. [26]
Вместо подсчетов по формуле (1.40) положение заряженных осей ( часто их называют электрическими осями проводов) находят путем следующих графических построений. [27]
Пусть ось г цилиндрической системы координат совпадает с равномерно заряженной осью, несущей заряд т на единицу длины и расположенной в однородном диэлектрике. Очевидно, что в любой точке, лежащей на поверхности цилиндра радиуса г, вектор D имеет единственную радиальную составляющую Drt постоянную во всех точках этой поверхности. [28]
Какая часть общего потока вектора смещения выходит из отрезка заряженной оси, лежащего в пределах от - - до 4 -, где 2с - фокусное расстояние. [29]
Формулу (27.8) можно получить значительно проще, так как поле бесконечно длинной заряженной оси, обладающее цилиндрической симметрией, легко определяется непосредственно по теореме Гаусса. [30]