Cтраница 3
Нетрудно видеть, что это уравнение совпадает с уравнением для семейства эквнпотенциалей электрического поля двух заряженных осей, совпадающих с осями рассматриваемых проводов. Таким образом, линии магнитного поля вне проводов двухпроводной линии совпадают с эквипотенциалями электрического поля топ же линии, если можно считать, что эквивалентные электрические оси совпадают с осями проводов. [31]
При таком распределении зарядов потенциал точки, лежащей на поверхности первого проводника, создается его положительно заряженной осью и отрицательно заряженной осью его электрического изображения. [32]
Записать выражение для мгновенного значения скалярного электродинамического потенциала в точках, находящихся на расстоянии г 20 м от заряженной оси, полагая, что потенциал ф в точках, находящихся на расстоянии г4 1 м от оси, равен нулю. [33]
При таком распределении зарядов потенциал точки, лежащей на поверхности первого проводника, создается его положительно заряженной осью и отрицательно заряженной осью его электрического изображения. [34]
Магнитная индукция внутри цилиндра растет с расстоянием от оси, вне цилиндра - убывает обратно пропорционально расстоянию, совпадая с полем заряженной оси с тем же значением тока. [35]
Для нахождения напряженности поля в некото-рой точке, удаленной на расстоянии г от оси ( рис. 1 - 13), проведем через эту точку цилиндрическую поверхность так, что ось цилиндрической поверхности совпадает с заряженной осью. [36]
Найде нное решение имеет большое прикладное значение, так как расчет поля системы длинных параллельных проводов, применяемых, например, для передачи энергии или для телефонно-теле-графной связи, сводится практически к сложению полей нескольких пар бесконечно длинных разноименно заряженных осей. Поэтому целесообразно рассмотреть поле одной такой пары. [37]
В результате электростатической индукции на поверхности проводящего тела выступают заряды. Поле в диэлектрике создается не только заряженной осью, но и зарядами, выступившими на поверхности проводящего тела вследствие электростатической индукции. [38]
Вследствие явления электростатической индукции на поверхности проводящего тела выступают заряды. Поле в диэлектрике создается не только заряженной осью, но и зарядами, выступившими на поверхности проводящего тела вследствие электростатической индукции. Несмотря на то что распределение плотности зарядов на поверхности проводящей среды неизвестно, данную задачу сравнительно легко можно решить по методу зеркальных изображений. [39]
В результате электростатической индукции на поверхности проводящего тела выступают заряды. Поле в диэлектрике создается не только заряженной осью, но и зарядами, выступившими на поверхности проводящего тела вследствие электростатической индукции. Несмотря на то, что распределение плотности зарядов на поверхности проводящей среды неизвестно, данную задачу сравнительно легко можно решить по методу зеркальных изображений. [40]
Поверхность каждого провода в отдельности является экви-потенциалью. Задача о поле двухпроводной линии сводится к рассмотренной задаче о поле двух заряженных осей. Расположим две заряженные оси так, чтобы поверхности каждого провода являлись эквипотенциальными. [41]
Поверхность каждого провода в отдельности является эквипотен-циалью. Задача о поле двухпроводной линии сводится к рассмотренной задаче о поле двух заряженных осей. [42]
Поверхность каждого провода в отдельности является эквипо-тенциалью. Задача о поле двухпроводной линии сводится к рассмотренной задаче о поле двух заряженных осей. Расположим две заряженные оси так, чтобы поверхности каждого провода являлись эквипотенциальными. [43]
Поверхность каждого провода в отдельности является эквипотен-циалью. Задача о поле двухпроводной линии сводится к рассмотренной задаче о поле двух заряженных осей. [44]
Этим уравнением определяется семейство окружностей, совпадающих с семейством следов эквипотенциальных поверхностей электрического поля двух заряженных осей, совмещенных с геометрическими осями цилиндров. [45]