Отклик - среда
Cтраница 1
 |
Волны нелинейной [ IMAGE ] К нелинейно-оптическому анало-поляризации, рожденные дву - гу задачи Френеля. [1] |
Отклик среды на эти три волны P ( JVX аддитивен, но отнюдь не аддитивен эффект генерации гармоники по отношению к волнам возбуждающего излучения. [2]
Таким образом, отклик среды на внешнее поле также характеризуется полевым уширением. Для нахождения наблюдаемых величин нужно просуммировать вклад от всех частиц среды. [4]
Иными словами, отклик среды на внешнее воздействие ( в данном случае на поле световой волны) оказывается нелинейным. Отсюда и происходят термины нелинейная оптика, нелинейная среда, нелинейная поляризация среды. [5]
Они выражают меру отклика среды на прилагаемое внешнее поле. Восприимчивости связаны простыми соотношениями с относительными проницаемостями. [6]
В этом разделе мы рассмотрим стационарный отклик вяз-коупругой среды, пренебрегая влиянием внешних границ. Такое упрощение удобно при исследовании композиционных материалов, поскольку оно дает возможность изучить основные эффекты неоднородности минимальными математическими средствами. Для того чтобы преобразовать упругое решение ( с учетом микроструктуры или без ее учета) в вязкоупругое, можно по-прежнему использовать принцип соответствия. Более того, как следует из предыдущих рассуждений, решение существенно упростится, если предположить, что тангенсы углов потерь компонентов достаточно малы. [7]
Для вычисления восприимчивостей и вообще отклика среды, в: том числе нестационарного, в резонансных условиях целесообразно использовать приближение двухуровневой системы. Модель, двухуровневой системы применима, когда частота поля близка к частоте одного из переходов в системе. [8]
Описание микроскопических процессов, которые определяют отклик среды на электромагнитное поле, и есть цель нашего курса. [9]
Основное уравнение линейной теории акустоупругости связывает акустоуп-ругий отклик среды произвольной симметрии с напряжениями, существующими в ней. Рассмотрение частных случаев - изотропной, трансверсально-изотропной, ортотропной сред - приводит к изменению значений акустоупругих коэффициентов в каждом из них, а также к различным представлениям этих величин через модули упругости среды. [10]
Таким образом, в микроскопической теории отклика среды на электромагнитное поле следует отказаться от усреднения по малому макроскопическому объему и ограничиться обычным для статистической физики усреднением по ансамблю возможных состояний среды, например по распределению Гиббса. В квантовом случае это подразумевает и усреднение по волновым функциям частиц. Это усреднение проводится именно по флуктуациям, а не по объему. При этом в силу эргодической гипотезы исключаются временные флуктуации, так как статистическое усреднение эквивалентно усреднению по времени. [11]
Ее зависимость от второго аргумента t1 характеризует отклик среды на достаточно короткий импульс электромагнитного излучения. [12]
При взаимодействии электромагнитной волны со связанными электронами диэлектрика отклик среды зависит от оптической частоты со. Возникновение хроматической дисперсии связано с характерными частотами, на которых среда поглощает электромагнитное излучение вследствие осцилляции связанных электронов. [13]
Поскольку физические процессы в отсутствие диссипации обратимы, отклик среды должен инвертироваться во времени под воздействием поля с обращенной зависимостью от времени. [14]
Если импульсы достаточно коротки в сравнении со временем отклика среды, то мы должны учесть дисперсию среды, а также нелинейные члены. Для простоты предположим, что важна дисперсия только линейной функции отклика. [15]
Страницы: 1 2 3 4