Отклик - среда
Cтраница 3
Уравнения магнитного поля, полученные в предыдущей главе, будут верны и в том случае, если пространство заполнено магнитоактивной средой, но при этом их следует считать микроскопическими уравнениями поля, порождаемого совокупно сторонними токами и откликом среды. Последний можно формализовать в виде некоторого наведенного распределения токов. Еще Ампер предполагал, что вещество магнетика представимо в виде совокупности магнитных диполей - элементарных витков с током, которые он называл молекулярными токами. Как показали последующие работы, эта гипотеза, безусловно, содержала элемент физической реальности, только отклик среды едва ли можно свести к молекулярному уровню. Лишь эффект парамагнетизма представим с некоторыми оговорками моделью Ампера. Диамагнетизм объясняется либо откликом на внешнее поле электронных оболочек атомов, либо откликом обобществленных электронов проводимости в кристалле. Наиболее сложна природа ферромагнетизма - этот круг явлений обусловлен квантовым эффектом упорядочения спиновых и орбитальных моментов электронов. Вообще адекватное представление магнетиков зачастую с необходимостью требует перехода на язык квантовой механики. [31]
Отклик среды на электромагнитное поле учитывается введением тензоров диэлектрической и магнитной проницаемо стей. Однако, если искать решение уравнений Максвелла в весьма грубом приближении геометрической оптики, то два коэффициента преломления появляются благодаря условию существования нетривиального решения системы однородных уравнений. В изотропной однородной среде коэффициенты преломления волн двух различных поляризаций совпадают. [32]
Такой коллективный характер отклика среды на зондирующее излучение достигается предварительным воздействием на нее дополнит, лазерных источников. В результате радикально изменяется взаимодействие зондирующего излучения с рассеивающей средой - оно приобретает характер дифракции на когерентных возбуждениях среды. Изменяются и характеристики рассеянного света: он становится когерентным, а диаграмма направленности резко анизотропной, интенсивность оказывается пропорциональной квадрату числа рассеивающих частиц, изменяются поляризац. [33]
В частности, подробно рассмотрены уравнения для матрицы плотности и физическая интерпретация различных релаксационных членов. Во второй главе обсуждается отклик среды на влияние сильного поля. Изучив эту часть книги, читатель может по своему усмотрению выбирать интересующие его главы. Для удобства мы приводим схему логических связей между различными разделами. [34]
Если это условие не выполнено, то отклик среды перестает быть квазистатическим. [35]
Важное значение имеют также эффекты запаздывания и нелокальности отклика среды на внеш. [36]
 |
Режвмы столкновительного распыления. [37] |
Так формируются диаграммы рассеяния от периодич. В нелинейных средах такие ( как правило, периодические), структуры образуются как отклики среды на интенсивные поля накачки или на разл. [38]
Максвелла ( уравнения (3.3) главы I), приводят к таким же флуктуирующим полям, что и истинные флуктуации в системе. Иными словами, сторонние токи - это своего рода затравочные флуктуации, а истинные флуктуации являются откликом среды на них. [39]
В нелинейной среде волны взаимодействуют друг с другом, порождая комбинационные тона. В случае слабой нелинейности наиболее эффективный обмен энергией между различными спектральными компонентами поля возникает при выполнении условий синхронизма, когда отклик среды на комбинационной частоте распространяется со скоростью собственной волны системы на этой частоте. Другими словами, должен иметь место резонанс в пространстве - времени. [40]
Итак, в силу линейности уравнений Максвелла достаточно усреднить их правые части, содержащие j и р; при этом для усреднения плотности тока и заряда используется усреднение по ансамблю Гиббса. Если есть внешние поля и j ( e), pe) - их источники, то j ( r, t), p ( r, t) - отклик среды на эти внешние поля. Они в свою очередь создают поля в среде, и следующая задача состоит в установлении связи наведенных токов и зарядов j и р с внешними полями. [41]
Согласно ( 11) под действием светового поля изменяется не только поляризация, но и разность населенностей. Вследствие этого отклик среды на поле оказывается нелинейным. [42]
ВРМБ может быть уменьшено или подавлено при использовании импульсов накачки длительностью 10 не. Если порог ВКР достигнут, каждый импульс накачки генерирует стоксов импульс с центральной частотой cos, смещенной вниз от частоты накачки примерно на 13 ТГц. Динамическое описание ВКР в световодах заметно упрощается, если считать отклик среды мгновенным. Справедливость такого допущения подтверждается тем, что широкий спектр усиления на рис. 8.1 предполагает время отклика, лежащее в фемтосекундном диапазоне. [43]
ВРМБ может быть уменьшено или подавлено при использовании импульсов накачки длительностью 10 не. Если порог ВКР достигнут, каждый импульс накачки генерирует стоксов импульс с центральной частотой tos, смещенной вниз от частоты накачки примерно на 13 ТГц. Динамическое описание ВКР в световодах заметно упрощается, если считать отклик среды мгновенным. Справедливость такого допущения подтверждается тем, что широкий спектр усиления на рис. 8.1 предполагает время отклика, лежащее в фемтосекундном диапазоне. [44]
Общий итог статьи состоит в построении систематической количественной теории ПЭ нейтрино, движущегося в произвольной равновесной, однородной, изотропной среде. Подобно тому как ПЭ заряженной частицы выражаются через две характеристики среды - ее проницаемости, ПЭ нейтрино определяются пятью такими характеристиками. В их число, наряду с проницаемостями, описывающими продольный и поперечный векторные отклики среды на векторное же воздействие, входят также продольный и поперечный аксиальные отклики на аксиальное воздействие и смешанный аксиальный отклик на векторное воздействие. Вычисление этих характеристик проводится стандартными методами теории многих тел. [45]
Страницы: 1 2 3 4