Cтраница 2
В залежах, работающих без фронтального вытеснения ( режим растворенного газа), значения Ь колеблются от 0 до 1 и при математическом анализе уравнений (7.34) - (7.39) из них вытекают уравнения Я. Я. Арпса для гиперболических кривых падения. [16]
Основное уравнение квантовой механики - волновое уравнение Шредингера ( 1926), решениями которого являются так называемые волновые функции г з ( пси), характеризующие состояние электрона в атоме. Из математического анализа уравнения вытекает дискретность значений энергии электрона, момента количества его орбитального движения ( в силовом поле ядра) и проекции этого момента на выделенное в пространстве направление. [17]
Какое движение электрона называют орбитальным. Дискретность каких величин следует из математического анализа уравнения Шредингера. Какими квантовыми числами она выражается. Почему их называют квантовыми, что они определяют, какие и сколько значений могут принимать. [18]
Уравнения (2.40) - (2.44) указывают в общем виде на наличие экстремума на изотерме общего давления ( или изобаре температур кипения) и, следовательно, на наличие в системе азеотропной смеси. Для решения этого вопроса проводят обычный математический анализ уравнений равновесия. [19]
Сведения о зависимости парциальных мольных величин от концентрации представляют первостепенный интерес для термодинамики растворов. Проведенный выше подсчет количества независимых производных dgJdNj показывает, что наименьшее количество экспериментальных данных требуется для термодинамической характеристики двойных растворов. Но даже для двойных растворов экспериментальные данные, характеризующие зависимость парциальных мольных величин от концентрации, приобретают общность только в случае бесконечно разбавленных растворов. Математический анализ уравнения (1.51) показывает, что для этих растворов существует сравнительно небольшое число видов зависимости парциальных мольных величин от концентрации. [20]
Сведения о зависимости парциальных мольных величин от концентрации представляют первостепенный интерес для термодинамики растворов. Согласно проведенному выше подсчету числа независимых производных dgi / dNj наименьшее количество экспериментальных данных требуется для термодинамической характеристики двойных растворов. Но даже для двойных растворов экспериментальные данные, характеризующие зависимость парциальных мольных величин от концентрации, приобретают общность только в случае бесконечно разбавленных растворов. Математический анализ уравнения ( XIII, 58) показывает, что для этих растворов существует сравнительно небольшое число видов зависимости парциальных мольных величин от концентрации. [21]
Сведения о зависимости парциальных мольных величин от концентрации представляют первостепенный интерес для термодинамики растворов. Проведенный выше подсчет количества независимых производных dgildNj показывает, что наименьшее количество экспериментальных данных требуется для термодинамической характеристики двойных растворов. Но даже для двойных растворов экспериментальные данные, характеризующие зависимость парциальных мольных величин от концентрации, приобретают общность только в случае бесконечно разбавленных растворов. Математический анализ уравнения ( XIII, 58) показывает, что для этих растворов существует сравнительно небольшое число видов зависимости парциальных мольных величин от концентрации. [22]
Мы выяснили, что простейшей формой движения атомов в кристалле является волка смещений с определенными длиной и частотой. Фонон - элементарное неразложимое движение, хотя в нем принимают участие все атомы. Фонон, как мы уже говорили, обладает всеми атрибутами квантовой частицы. Если вдуматься, то есть нечто удивительное в том, что движение всех частиц кристалла описывается одним квазиимпульсом. Математический анализ уравнений движения атомов кристалла показывает, что причина такой простоты - в периодическом расположении атомов. [23]