Cтраница 4
Наиболее важным моментом при конструировании диодов является определение напряжения лавинного пробоя. Теоретически это напряжение должно быть достаточным для того, чтобы напряженность поля у перехода достигла максимального значения 250 000 в / см. Таким образом, отношение напряженности электрического поля внутри перехода к приложенному обратному смещению является критическим в определении напряжения лавинного пробоя для приборов этого типа. [46]
В методе облака электроны дрейфуют под действием электрического поля в газовой среде, испытывая многократные столкновения с молекулами исследуемого вещества и молекулами газа-наполнителя. Энергия электронов имеет значительный разброс, характеризуемый функцией / ( е, Е / Р), где е - энергия электрона; Е / Р - отношение напряженности электрического поля к давлению. [47]
Поскольку трудно провести самосогласованный расчет вращающихся моделей, обладающих наряду с циркуляцией магнитным полем, большинство исследований посвящалось до сих пор частному случаю, когда циркуляция, порожденная магнитным полем, в точности противоположна циркуляции, порожденной твердотельным вращением ( см. разд. Если положить a 02R3 / GM и ан 4тгЯ2Р4 / СМ2, где И - характерное значение магнитного поля на поверхности, то главные результаты этих вычислений сводятся к следующему: 1) с ростом а / ая отношение напряженностей внутреннего и внешнего магнитных полей становится очень большим, 2) при данной скорости вращения и топологии магнитного поля существует минимальное значение полного внутреннего магнитного потока, для которого можно найти решения. Однако, как указал Мосс, нет явных причин ожидать, что для вращающихся звезд с крупномасштабными магнитными полями чем-то предпочтительна конфигурация с нулевой циркуляцией, в которой два циркуляционных движения в точности равны и противоположны. Поэтому Мосс построил модели твердотельно вращающихся звезд со стационарными меридиональными течениями и крупномасштабными поло-идальными магнитными полями. Как обычно, использовался метод возмущений первого порядка, а поле скоростей и магнитное поле разлагались в ряды по многочленам Лежандра до члена с P2 ( cosO) или VCOS0) включительно, где в - полярный угол. Чтобы силовые линии могли пересекать поверхность, предполагалось также, что электропроводность конечна. Согласно Моссу, его модели, по-видимому, можно разделить на две группы. Во вторую группу попадают модели со сравнительно слабыми магнитными полями, в которых с ростом отношения центробежного возмущения к магнитному глубоко в недрах звезды циркуляция беспрепятственно возбуждается вращением, тогда как вблизи поверхности важное значение приобретают магнитные силы и скорость циркуляции быстро падает до нуля. Поскольку звезды с чисто полоидальными магнитными полями могут быть динамически неустойчивы в окрестности нейтральных линий ( см. разд. Мосс построил также модели твердотельно вращающихся звезд с полоидальным полем четной мультипольности вместе с зацепленным за него тороидальным компонентом и самосогласованной термической циркуляцией. Оказалось, что за счет включения тороидального магнитного поля диапазон, в котором могут изменяться значения магнитного потока внутри стационарных моделей, несколько расширяется, но остаются и такие значения угловой скорости и внутреннего потока, для которых нельзя найти решений. С аналогичной трудностью столкнулись также Местел и Мосс, рассматривая твердотельно вращающиеся модели с чисто полоидальными полями, которые имеют либо только дипольную, либо квадрупольную структуру. Однако во всех случаях получилось, что меридиональные течения стремятся сконцентрировать полоидальные магнитные поля глубоко в недрах вращающейся звезды. [48]
Передающие радиостанции значительно удалены от приемных, поэтому перемещение приемной антенны на несколько десятков метров существенно не изменит общего расстояния между ней и передающей антенной. Кроме того, из-за поглощения энергии электромагнитных волн поверхностью земли и особенно железными конструкциями зданий напряженность поля полезных сигналов при приближении к поверхности земли несколько снижается. Следовательно, отношение напряженностей полей полезного сигнала и промышленных помех увеличивается по мере подъема над поверхностью земли. [49]
Основными характеристиками движения электронов в газе под действием электрического поля являются коэффициент поперечной диффузии D j и дрейфовая скорость электронов We. Однако поскольку коэффициент поперечной диффузии электронов в газе является функцией плотности частиц газа, в качестве справочных обычно используют значения w, и характеристической энергии электронов Ее, определяемой как отношение D к подвижности электронов Ке. Оба эти параметра являются однозначными функциями отношения напряженности электрического поля Е к плотности частиц газа Na. В табл. 20.1 приведены измеренные значения Se и we для некоторых газов при различных значениях отношения E / Na. В табл. 20.2 представлены значения коэффициента диффузии ионов DI при атмосферном давлении и нулевом электрическом поле. [50]
Число ReM имеет такую же форму, как обычное число Re, однако в физическом смысле чисел Re и ReM имеется большое различие. Обычное число Re получается из динамических соображений как отношение инерционной силы к силе вязкости, а число ReM получается из кинематических соображений, учитывающих, как движение жидкости влияет на магнитное поле. Число ReM определяется как отношение индуцированного тока к тому току, который необходим для создания внешнего магнитного поля заданной напряженности, или как отношение напряженности индуцированного магнитного поля к напряженности приложенного извне магнитного поля. [51]