Гиромагнитные отношения

Cтраница 1

Гиромагнитные отношения для разных подрешеток могут быть разными благодаря различной степени замороженности орбитальных моментов. Однако прецессии векторов намагниченности их связаны между собой. [1]

Вычислить гиромагнитные отношения для свободного электрона, протона и нейтрона, круговая частота прецессии которых в магнитном поле с напряженностью 10 кэ равна соответственно 1 764 - 1011, 2 685 - 108 и 1 836 - 10е рад / сек. [2]

YP - гиромагнитные отношения электрона и протона; S - полный электронный спин парамагнитной частицы. [3]

Фактор g учитывает различные гиромагнитные отношения протонов и нейтронов. Протоны в ядре юле ют тенденцию спариваться с компенсацией их моментов. Аналогично ведут себя нейтроны. [4]

УП и YS - ядерное и электронное гиромагнитные отношения. Рассмотрение начинается с замечания, что Ям пропорционально константе т: е, определяющей характерное время корреляций матричного элемента взаимодействия ядерного и электронного спинов. В нормальных металлах те определяется отношением межатомного расстояния к скорости Ферми. [5]

Зависимость КССВ Jc H от гибридизации атома углерода.| Зависимость КССВ 1JC H от электроотрщателыюсти заместителей и их числа. [6]

А - коэффициент пропорциональности; ун и yD - гиромагнитные отношения протона и дейтерия. [7]

Зависимость КССВ JC H от гибридизации атома углерода.| Зависимость КССВ 1JC H от электроотрщателыюсти заместителей и их числа. [8]

А - коэффициент пропорциональности; ун и yD - гиромагнитные отношения гротона и дейтерия. [9]

Задача о колебаниях намагниченности в ферримагнетиках решается таким же образом, как и для антиферромагнетиков, но с учетом того, что из-за неэквивалентности магнитных подрешеток намагниченности, гиромагнитные отношения и поля анизотропии для разных подрешеток в ферримагнетике оказываются различными. [10]

Более того, гиромагнитные отношения некоторых ядер оказались даже отрицательными, что противоречит упомянутой теории. [11]

Пусть Mj и М2 представляют собой намагниченности подрешеток. Вследствие неэквивалентности подрешеток ферримагнетика гиромагнитные отношения уг и у2, вообще говоря, различны. [12]

Рассмотрим диамагнитный кристалл, помещенный в постоянное магнитное поле Я0, в узлах решетки которого находятся ядра, обладающие спиновыми магнитными моментами. Предположим, что спины и гиромагнитные отношения всех ядер одинаковы и что кристалл абсолютно жесткий. Выясним сначала, какой вид будет иметь спин-гамильтониан рассматриваемой системы ядерных спинов. [13]

Для всех микрочастиц справедливы формулы (13.2), (13.3) выражающие механический спиновый момент через спиновые квантовые числа. Что же касается магнитного момента, то гиромагнитные отношения других частиц могут быть иными, нежели для электрона, а магнетон при этом зависит от массы частицы. [14]

В то время как магнитный момент и спин электрона всегда антипараллельны, на ядра такое ограничение не накладывается, поскольку гиромагнитное отношение может ыть как положительным, так и отрицательным. Из известных ядер только у 29Si, 117Sn и 119Sn обнаружены отрицательные гиромагнитные отношения, однако сведений о ядрах атомов в настоящее время еще недостаточно для объяснения этого факта. Из всех атомов ( роме радиоактивного трития) самое - большое гиромагнитное отношение у протонов, однако и оно весьма мало по сравнению с гиромагнитным отношением электрона. При этом протон имеет минимальный заряд и размеры. Простейшая физическая модель типа описанной выше при выяснении природы магнитного момента электрона показывает, что магнитные свойства больших ядер должны быть сильнее, чем малых. [15]

Страницы: 1 2