Гиромагнитные отношения

Cтраница 2

Обычно для достижения больших динамических поляризаций эксперименты ставят на веществах, содержащих ядерные и электронные спины, гиромагнитные отношения которых различаются на три порядка. При достаточной концентрации парамагнитных центров это приводит к увеличению поляризации ядерной подсистемы в целом. Однако ширина линий электронного резонанса - обычно столь велика, что одновременно с запрещенными переходами на суммарной частоте ю и на разностной частоте о - возбуждаются и разрешенные переходы между электронными зеемановскими уровнями. Теоретический анализ процессов в такой системе приводит к выводу [2], что динамическая поляризация ядер в ней может осуществляться не только описанным выше способом, но и за счет обмена энергией между ядерной зеемановской подсистемой и диполь-дипольным резервуаром, температура которого может сильно изменяться при насыщении электронного резонанса на краю линии. Практически, однако, трудно получить достаточные вероятности запрещенных и разрешенных переходов одновременно с помощью одного и того же насыщающего поля при больших расстройках частоты относительно центра линии электронного резонанса. Значительно проще это сделать, применяя двухчастотный метод, когда оба типа переходов возбуждаются независимо различными радиочастотными полями. [16]

Пусть в мелекуле имеется некоторое количество групп ядер ( отдельная группа обозначается через А), причем все ядра одной группы имеют одинаковые гиромагнитные отношения и одинаковые константы связи с любым ядром другой группы. [17]

Элементарными носителями магнитного момента являются электроны. Особенностью их в условиях ферромагнетиков является то, что они не образуют так называемого свободного газа, так как находятся в сильных внутренних электрических и магнитных полях. Благодаря этой особенности гиромагнитные отношения для элементарных носителей магнитного момента в ферромагнетиках могут существенно отличаться от гиромагнитного отношения свободного электрона. [18]

Магнитные свойства электрона. [19]

Для Н Y / 26 7519 - 103 рад - Гс - - с 1, и обычно применяют значения Вг и л, равные 14 1 и 23 5 кГс при 60 и 100 МГц соответственно. Эти частоты относятся к обычному диапазону радиочастот. Другие ядра имеют существенно отличные гиромагнитные отношения yi, и в данном интервале магнитных - полей их резонанс наблюдается при весьма далеких друг от друга частотах. В любом эксперименте по ЯМР обычно получается спектр только одного типа магнитных ядер в исследуемых молекулах. [20]

К таким ядрам в первую очередь относятся ядра водорода, у которых гиромагнитное отношение у 42 57 МГц / Тл. Близки к ним ядра фтора. У остальных элементов магнитные моменты ц и гиромагнитные отношения у значительно меньше. [21]

Являясь чрезвычайно важными с точки зрения проверки правильности картины, основанной на представлении о ядерном магнитном моменте, эти вопросы не образуют новой теоретической задачи. XVI) возникают отклонения от простой теории Лоренца, вследствие того что для векторов L и S имеют место различные гиромагнитные отношения. [22]

Страницы: 1 2