Отражение - молекула
Cтраница 2
В объеме сублимационного конденсатора, где происходит отражение молекул неконденсирующихся газов от холодной поверхности, создаются благоприятные условия для ассоциации. Определенная часть образовавшихся ассоциированных комплексов из разноименных молекул ( две или более молекул, двигающихся совместно) успевает дойти до поверхности десублимации, являющейся аккумулятором энергии, которая выделяется при столкновении. Это экспериментально подтверждается возрастанием скорости конденсации пара в присутствии неконденсирующегося газа. [16]
В объеме сублимационного конденсатора, где происходит отражение молекул неконденсирующихся газов от холодной поверхности, создаются благоприятные условия для ассоциации. Определенная часть образовавшихся ассоциированных комплексов из разноименных молекул ( две или более молекул, двигающихся совместно) успевает дойти до поверхности десублимации, которая является аккумулятором энергии, выделяющейся при столкновении. Это экспериментально подтверждается возрастанием скорости конденсации пара в присутствии неконденсирующегося газа. [17]
Соударение с твердой поверхностью не всегда сопровождается отражением молекул в газовое пространство. Вероятность возврата молекул на исходную поверхность испарения уменьшается, а испаряемость повышается, если молекулы испаряющегося вещества в процессе свободного пробега попадают на стенку ( подшипникового узла, например), имеющую более низкую температуру, чем поверхность испарения. Появляется вероятность осаждения паров на холодной стенке-перегонка вещества с более теплой на более холодную поверхность. [18]
Если принять простое, но реалистичное предположение, что отражение молекул от пластины полностью диффузное, то задача вычисления коэффициентов собственных функций, рассмотренная в разд. Однако сам факт полноты еще не дает полезных выражений для коэффициентов разложения, если не используется недавно развитая более сложная теория, описанная в конце разд. [19]
Экспериментальные данные показывают, что в некоторых случаях возникает отражение молекул от поверхности твердого тела более общего типа. В этих случаях только часть ( g) падающих молекул передает касательную составляющую количества движения стенке. При этом степень контакта падающих молекул со стенкой не достаточна, чтобы передать им при отражении среднюю энергию, соответствующую температуре Tw на стенке. [20]
При произвольных функции распределения молекул на входе и законе отражения молекул от стенки канала вероятность Pi 2 может быть определена следующим образом. Разыгрываются с постоянной плотностью вероятности две случайные величины, определяющие некоторую точку ( у, z) входного сечения канала. Далее с плотностью вероятности, соответствующей функции распределения входящих в канал частиц, в точке ( у, г) разыгрываются еще три случайные величины, определяющие направление и скорость входящей в канал частицы. Если выбранное направление оказывается таким, что частица выходит через сечение 2, то в запоминающее устройство посылается единица. В противном случае находится точка падения частицы на стенку. [21]
Зная Л0) ( Щ на теле по закону отражения молекул находим фупк - Цию - / ( ( лш. Из равномерно распределенных по поверхности случайных чисел выбираем два числа, определяющих точку xw поверхности. Разыгрывая далее случайные, величины, соответствующие вероятностям свободного пробега отраженной молекулы и параметрам столкновения, рассчитываем результат столкновения отраженной и набегающей молекул. Если после столкновения одна или обе молекулы попадают в какие-либо Ячейки на поверхности тела, то в этих ячейках запоминаются приносимые ими импульс и энергия. После этого выбирается новая отраженная молекула, и расчет повторяется. Здесь, как и выше, расчет существенно упрощается для гипертермического течения. Примеры расчетов методом Монте-Карло приведены в следующем параграфе. [22]
Кинетика движения паро-газовой смеси в объеме конденсатора определяется законом отражения молекул неконденсирующегося газа от поверхности конденсации. Добавление воздуха в пар приводит к возникновению циркуляционного движения, которое порождает бурное перемешивание всей паро-газовой смеси в объеме конденсатора. [23]
Рассмотренные выше точечные группы состоят из совокупностей операций вращения и отражения молекулы как целого. Между тем в ряде случаев молекула может иметь несколько равновесных конфигураций, отвечающих одинаковой энергии и разделенных конечным потенциальным барьером. Переход молекулы из одной конфигурации в другую не меняет ее энергии. Появляются новые элементы симметрии, расширяющие исходную точечную группу. [24]
 |
Истинный и экст - ( 1 17 раполированный профили скорости. [25] |
Для рассматриваемых условий существенно, насколько полно происходит потеря продольной составляющей импульса после столкновения и отражения молекул от поверхности. [26]
Таким образом, на скорость конденсации пара в твердое состояние в отсутствие вынужденного движения газа оказывает влияние отражение молекул неконденсирующегося газа от поверхности льда с недостающей энергией и адсорбция молекул пара на молекулах газа, а также длина среднего свободного пробега молекул пара в газе. [27]
В работе [18] при использовании двухпоточной функции распределения молекул пара по скоростям получены формулы для предельных случаев отражения молекул пара от поверхности и предельных значений плотности среды. [28]
Сет - составляющая скорости падающей молекулы, направленная вдоль стенки; сж0 - та же составляющая, но после отражения молекулы ( стенка считается неподвижной); т - масса молекулы. [29]
Предположим, что молекулы, ударяющиеся о внутреннюю стенку трубки, отражаются во всех направлениях; это значит, что отражение молекул от поверхности принимается диффузным. Таким образом, трубке передается некоторый результирующий импульс, для компенсации которого нужно приложить некоторое давление. [30]
Страницы: 1 2 3 4