Отражение - молекула
Cтраница 3
Здесь wxn - составляющая скорости падающей молекулы, направленная вдоль стенки; wx0 - та же составляющая, но после отражения молекулы; стенка считается неподвижной; т - масса молекулы. Практически / определяется только для большого числа молекул, рассматриваемых одновременно. [31]
Из скаплниого и предыдущем параграфе ясно, что для расчета течении с границами, включающими твердые поверхности, необходимо знать нерояпюсть отражения молекул с данной скоростью от поверхности тела. [32]
Здесь теоретическое значение коэффициента Ъ равно 1; 1 39 и 1, 44, и его величина зависит от закона отражения молекул газа на поверхности, а число Кнудсена принимается равным А / г, где г - радиус шара. [33]
Итоговое соотношение кинетической теории для скачка температур содержит также коэффициент энергетической аккомодации а, который отражает эффективность энергообмена при соударении и отражении молекул газа от поверхности конденсированной фазы. [34]
В формуле (3.29) значения G0 и v определены соотношениями (3.20), (3.22), а безразмерный множитель 3х выражает влияние геометрии капилляров и закона отражения молекул от стенки. Из формулы (3.29) следует, что значения JK и GK пропорциональны v и тем самым обратно пропорциональны корню квадратному из массы моля. [35]
Как видно из формул, приведенных в предыдущем параграфе, коэффициенты сил, действующих на тело, существенно зависят от температуры, при которой происходит отражение молекул от тела. [36]
Отсюда следует, что процесс конденсации водяного пара в твердое состояние в присутствии молекул газа интенсифицируется при определенных условиях также и за счет объемной конденсации, которая возникает благодаря отражению молекул газа от охлаждаемой поверхности. [37]
Теоретическое решение задачи о теплообмене в промежуточной области возможно также на основе моментного метода, основанного на простейшем представлении функций распределения до и после соударения молекул со стенкой и предположении о диффузном характере отражения молекул. [38]
Кнудсена при низких давлениях пара нужны очень большие размеры камеры, В работах, посвященных зффузионному методу, обзор которых дан Несмеяновым [66] и Голубцовым [86], авторы принимают, что молекулы пара могут сталкиваться лишь со стенками камеры и отражение молекул диффузное. [39]
Вакуумная установка должна создавать разрежение, при котором давление остаточных газов ниже измеряемого давления [141] и, во всяком случае, ниже 10 - 4 мм рт. ст. Это связано с изменением поверхности исследуемого вещества вследствие конденсации па нем остаточных газов, что в свою очередь вызывает отражение молекул пара от молекул остаточных газов, вследствие чего происходит изменение коэффициента испарения. Однако при очень низких измеряемых давлениях, как нам нажется, конденсация остаточных газов на поверхности незначительна, и измеряемое да иле нпс может быть даже ниже остаточного давления. Это достигается достаточным охлаждением приемника до температуры, специфической для каждого исследуемого вещества и материала конденсатора. [40]
Молекулы пара могут сталкиваться лишь со стенками камеры. Отражение молекул пара от стенок - диффузное. Диаметр отверстия должен быть достаточно мал, чтобы пар в камере можно было считать насыщенным. [41]
В том, что значение а0 действительно является наибольшим возможным, легко убедиться с помощью следующих соображений. Для этой системы отражение молекул с полной аккомодацией означает переход в состояние полного равновесия, так что ее энтропия принимает максимально возможное значение. [42]
Давление можно вычислить, рассматривая отражение молекул газа от стенок сосуда, в котором газ находится, и вычисляя переданный стенке импульс. На примере газа удобно продемонстрировать влияние квантовых свойств частиц на поведение макроскопической системы ( см. гл. [43]
Можно видеть, что накопление отражений молекул происходит на первых ячейках, далее коэффициент Клаузинга падает слабо. [45]
Страницы: 1 2 3 4