Отражение - скачок
Cтраница 1
 |
Спектры обтекания тел различной формы сверхзвуковым потоком. [1] |
Отражение скачка приводит к деформации границы струи, которая в точке В отклоняется на угол о2 - Это отклонение вызывается расширением струи. [2]
 |
Схема отражения скачка от свободной границы струи. [3] |
Отметим, что такое отражение скачка возможно не всегда. Если угол отклонения стенки 66Ms ( рис. 5.19 6), где 8Мз - максимальный угол отклонения, определяемый по скорости за скачком Яг, то отраженный скачок В С искривляется и сдвигается против течения. При этом деформируется и первичный скачок АВ. Элемент DB этого скачка становится нормальным к стенке, система скачков приобретает Я-образную форму. За участком прямого скачка поток дозвуковой. За криволинейной частью отраженного скачка поток может быть сверхзвуковым. [4]
Часть экспериментов по исследованию отражения скачков уплотнения и возникновения скачков на изломах стенки была проведена в трубе УВ-16Т. Сечение рабочей части 180 х 230 мм при таком сечении достигалась скорость, соответствующая числу M Q 1.53. Боковые стенки трубы снабжены оптическими стеклами для визуальных наблюдений потока. [5]
На рис. 13.23, а показано отражение слабого скачка уплотнения, а на рис. 13.23, б - отражение сильного скачка уплотнения. При слабом скачке, вызванном углом отклонения в 7, отраженный скачок имеет такой же вид, как в невязком течении, к отрыва пограничного слоя не возникает. [7]
В рамках уравнений Эйлера рассмотрена проблема нерегулярного отражения слабых скачков, известная как парадокс Неймана. Установлена причина несоответствия трехударной теории экспериментальным и численным результатам в случаях, когда трехударная теория либо дает существенно отличные результаты, либо не имеет решения с расщеплением падающего скачка. Показано, что во втором случае реализуется не трехударная, а четырехволновая структура с тремя скачками и с пучком волн разрежения. Результаты расчетов позволяют сделать вывод, что парадокс Неймана обусловлен исключительно недостаточной разрешающей способностью экспериментальных измерений и проводившихся до сих пор расчетов. [8]
Если рассмотренные в этом разделе течения с отражением скачка от плоской стенки ( рис. 3.15.3, а и 3.15.6) симметрично отобразить в другую полуплоскость и соединить два полученных таким образом течения, заменив стенку линией тока, то мы получим, очевидно, течение ( рис. 3.15.7), возникающее при пересечении двух скачков одинаковой интенсивности, идущих по газу навстречу один другому. При симметричном пересечении скачков тангенциальный разрыв в точке правильного пересечения, естественно, не возникает, так как он в этом случае совпадает с линией симметрии течения. [9]
Несмотря на значительный объем проведенных экспериментальных исследований, задача об отражении скачка при а, близких к а и больших него, еще не изучена полностью. Теоретическое исследование течений с такими системами скачков весьма сложно. [10]
Особенность отражения состоит в том, что давление на стенке после отражения переднего скачка возрастает постепенно в течение - 5 мс. При этом импульс частиц, попавших на стенку, составляет небольшую долю от давления газа. [12]
На рис. 19 отложено расстояние, на которое отходит первый скачок системы 1 от точки В в случае отражения скачка ( рис. 6 и 7, б) от твердой стенки ( пластинки); пограничный слой при этом был турбулентным. С увеличением интенсивности падающего скачка расстояние b увеличивается. Однако, начиная с некоторой интенсивности падающего скачка, расстояние b остается постоянным. [13]
 |
Схема обтекания излома стенки. [14] |
Первый из названных случаев можно считать моделью обтекания сверхзвуковым потоком излома стенки, покрытой пограничным слоем, второй - моделью явления отражения скачка уплотнения. [15]
Страницы: 1 2 3