Отражение - скачок
Cтраница 3
Интерференционные и теневые снимки течения за скачками уплотнения показывают, что после прохождения через скачки пограничный слой существенно изменяется. Слабая ударная волна ( близкая к характеристике), отражаясь от стенки с пограничным слоем, вызывает утолщение и турбулизацию его. На рис. 20 изображены два профиля скорости в пограничном слое на пластинке в трубе СТ-М до ( х 130мм) и после ( х 140 лш) отражения скачка, идущего от передней кромки пластинки. Сравнение профилей показывает, что в результате отражения слабого скачка пограничный слой утолщается и профиль скорости становится более наполненным. [31]
Интерференционные и теневые снимки течения за скачками уплотнения показывают, что после прохождения через скачки пограничный слой существенно изменяется. Слабая ударная волна ( близкая к характеристике), отражаясь от стенки с пограничным слоем, вызывает утолщение и турбулизацию его. На рис. 20 изображены два профиля скорости в пограничном слое на пластинке в трубе СТ-М до ( х 130мм) и после ( х 140 лш) отражения скачка, идущего от передней кромки пластинки. Сравнение профилей показывает, что в результате отражения слабого скачка пограничный слой утолщается и профиль скорости становится более наполненным. [32]
 |
Поле давлений во внешнем потоке. [33] |
Определим структуру общего отраженного возмущения. Здесь появляются две области с волнами сжатия, разделенные веерообразным расходящимся пучком. Они возникают у точки падения скачка уплотнения. Следовательно, скачок уплотнения отражается: не аналогично случаю отражения скачка уплотнения от твердой стенки без учета трения. Напротив, внешняя граница пограничного слоя действует как поверхность постоянного давления и является причиной появления расходящихся волн. Только на значительном расстоянии от пограничного слоя конфигурация скачка уплотнения становится аналогичной невязкому случаю. Это связано с тем, что сжатие оказывает в общем более сильное влияние, чем расширение. [34]
Теоретическая интенсивность на прямом скачке для рассматриваемого режима течения равна za ( p2 - Pi) / Pi 4 5, где PiiPi - давления перед и за скачком. За первым наклонным скачком, входящим в А-образный скачок на входе в канал, давление продолжает возрастать, а поток - тормозиться на волнах сжатия, образующихся при обтекании пограничного слоя сверхзвуковым потоком газа. При переходе через второй наклонный скачок газ тормозится до дозвуковой скорости. На небольшом участке за А-образным скачком имеет место полностью дозвуковой режим течения по всему сечению канала. Далее на волне разрежения, возникшей при отражении наклонного скачка уплотнения от пограничного слоя, в ядре происходит ускорение потока газа до небольших сверхзвуковых скоростей М 1 2 - 1 3, после чего процессы торможения и ускорения повторяются. Однако впоследствии, вплоть до выходного сечения, уже не образуется полностью дозвуковой режим течения газа по всему сечению. [35]
Страницы: 1 2 3