Резонансное отражение

Cтраница 2

Линии равных значений U7j ( sin 750 - 1.| Частотная зависимость энергий Я10 - волн прошедшего поля для двойного излома квазиоптического типа ( Z, 2tg60, h ( 2 sin 600 1. [16]

При h ( зшУб0) 1 ( рис. 37) в диапазоне х sin 75 в волноводе связи распространяются Я10 - и Яго-волны, что и обусловливает возникновение полного резонансного отражения падающей волны. Следовательно, резонансные свойства у симметричных изломов на малый угол вблизи точки возникновения высшей волны, предсказанные в [15] и подробно исследованные в § 3, можно объяснить и с помощью свойств соответствующей ему двойной неоднородности, которая обладает резонансами на запертых модах. [17]

Выход в диапазон частот, при которых внутри щелей существуют две и более распространяющиеся моды ( см. § 9), является необходимым условием реализации качественно нового явления - режима резонансного отражения волн полупрозрачными структурами. С появлением нового эффекта не исчезает и явление полного прохождения. Условия реализации последнего отличны от определенных выше, изменения связаны с появлением в щелях новых распространяющихся волн. [18]

Линии равного уровня коэффициента прохождении по мощности const в координатах х, d / a ( ec 2 71, в (, 2 93, 9 0 56. [19]

При этом менее добротные резонансы полного прохождения обусловлены Н и-волной ( она сильнее связана с внешними волноводами при данных & с и Э, чем волна / / j0), а резонансное отражение и сопутствующие ему всплески Wfj - с / / 0-волной. Границы режимов представлены справа на рисунке. [20]

Наличие у этой линии угловой точки при г 45, xg 0 5 следует из особенностей поведения поля, рассеянного изломом на прямой угол. При г 45 резонансное отражение происходит в непосредственной близости от частоты отсечки L. Откликом на них является повышенный уровень первой высшей волны и полное отражение основной волны. [21]

Эти системы обеспечивают резонансное отражение или пропускание и благодаря своей более высокой эффективности и лучшему разрешению могут заменить традиционные решетки [6] ( см. обсуждение голографических решеток в разд. [22]

То же, что и на 51, для / / - поляризации.| Зависимости коэффициента прохождения от б ( 6 0 1, ф 0, е 1 1, еа 5. а - - поляризация, 0 6. б - / f - поляризация. / - 0 3, 2 - 0 6. [23]

Характер дифракционных зависимостей здесь резко усложняется: энергетическая связь между полупространствами над и под решеткой теперь осуществляется с помощью нескольких распространяющихся волноводных волн с различными постоянными распространения. Наиболее важно в этом диапазоне то, что для обеих поляризаций существуют точки полного прохождения и полного резонансного отражения при определенных значениях частоты, толщины 2h и других параметров. На рис. 51 и 52 границы волновых диапазонов отмечены звездочками. [24]

Мы говорим могут отсутствовать, так как аналитическое исследование охватывает лишь специфический случай связи зон отражения и прохождения, когда два волноведущих канала практически идентичны по характеристикам, связанным с распространяющимися волнами. Для кривой / рис. 60, а сои а12 и, как и следовало ожидать, появились точки резонансного отражения энергии падающей волны. [25]

На рис. 67, а обращает внимание характерный изгиб линий равного уровня Wbn при малых hll и, что особенно важно, существование участков, где линии Wbn const параллельны оси частот к. Помещение решетки внутрь слоя приводит к широкополосному согласованию системы в целом в широком частотном диапазоне: Wbn 0 99 от х 0 45 до х 0 93 с коэффициентом перекрытия по частоте более двух. Высокочастотный завал коэффициента прохождения связан с резонансным отражением на запертых плюс или минус первых флоке-волнах. [26]

Более того, в работе [308] впервые обнаружено, что резонансы на запертых модах могут проявляться и при формальном отсутствии высших распространяющихся волн в области связи: достаточно, чтобы одна из высших нераспространяющихся волн возбуждалась с большой амплитудой. Таким образом, дело не столько в количестве волн, распространяющихся во внутренней волноведущей системе, сколько в количестве волн, реально участвующих в волновом взаимодействии между входным и выходным трактами. Именно количество этих волн должно, как оказалось, превышать количество распространяющих волн во внешних волноводах для создания условий, ведущих к резонансному отражению поля. [27]

Скачкообразное расширение прямоугольного волновода в Я-плоскости ( Q1 - 96 - размеры, отнесенные к а3. [28]

Сам характер линий полного отражения существенно зависит от величины 0, определяющей уровень связи волн различных типов внутри резонатора. На рис. 98 возрастание 0 соответствует уменьшению междумодового взаимодействия, что в результате сглаживает кривые W. Интересно, что в процессе этого сглаживания для некоторых значений 0 из области 0 70 0 0 75 на линиях Wfj 0 появляются участки, почти параллельные оси L. В этом случае резонансное отражение наблюдается практически на одной и той же частоте в широком диапазоне длин расширения. В этом плане характерна и другая область ( х - 0 65, L - 0 99), в которой пересекаются три линии с разными 0, и положение резонанса слабо зависит от диаметра расширения. С дальнейшим уменьшением 0 две различные резонансные линии касаются и затем изменяется сам характер линий вблизи этой точки. В последнем случае образуются зоны значений L, при которых резонансы полного отражения в этой частотной области вообще исчезают. [29]

Фазовые ( а, энергетические и поляризационные ( б характеристики вблизи точек резонансного отражения / / - поляризованной компоненты ( б 0 39, ср 20. [30]

Страницы: 1 2 3