Отсутствие - диссипация
Cтраница 3
Энтропия h ( 4) - величина размерная ( [ h ] с 1) и по существу является не только качественной, но и количественной характеристикой режима движения: величина, обратная энтропии ( при условии h 0), определяет характерное время перемешивания tmjx h 1 в системе; по прошествии промежутка времени ttmix начальная область Ш0 расплывается по всей энергетически доступной гиперповерхности ( в отсутствие диссипации, см. § 15) или по предельному подмножеству фазового пространства - странному аттрактору ( для диссипативных динамических систем); при mix описание системы может быть только вероятностным. [31]
 |
Сейсмограмма Р - волны ядерного взрыва на полигоне в Неваде, записанная станцией в Боровом ( Казахстан. [32] |
Независимость этих явлений от расстояний, пройденных сейсмическими волнами, означает, что соответствующая миграция тектонических напряжений также имеет волновой характер. Отсутствие диссипации подобных тектонических волн объясняется передачей энергии дрейфа континентов, т.е. стационарных астеносферньгх течений. [33]
 |
Сейсмограмма Р - волны ядерного взрыва на полигоне в Неваде, записанная станцией в Боровом ( Казахстан. [34] |
Независимость этих явлений от расстояний, пройденных сейсмическими волнами, означает, что соответствующая миграция тектонических напряжений также имеет волновой характер. Отсутствие диссипации подобных тектонических волн объясняется передачей энергии дрейфа континентов, т.е. стационарных астеносферных течений. [35]
В отсутствие диссипации это уравнение в случае атмосферы сводится к уравнению сохранения потенциальной температуры, а в случае океана - к уравнению сохранения плотности. Мы подробно исследуем волновые движения в атмосфере; как ц в гл. [36]
В отсутствие диссипации поток энергии не зависит от расстояния, поэтому его можно найти с помощью решения (11.21), справедливого на небольшом расстоянии от резонансной точки. Учитывая, что для коротковолновой части решения справедливо соотношение ( p i sw - - ikxpi sw, где kx - ( жЛ) 1 / 2, приходим к тому же самому результату q тт. [37]
Учет теплового движения частиц плазмы приводит к появлению у тензора еар антиэрмитовой части. В бесстолкновитель-ной плазме, ввиду отсутствия истинной диссипации энергии, эта часть тензора связана с затуханием Ландау. [38]
Учет теплового движения частиц плазмы приводит к появлению у тензора еар антиэрмитовой части. В бесстолкновительной плазме, ввиду отсутствия истинной диссипации энергии, эта часть тензора связана с затуханием Ландау. [39]
Гибридные волны круглых слоистых экранированных волноводов обладают рядом особенностей, отсутствующих у волн однородно заполненных волноводов и волн с осевой симметрией. При определенных параметрах волновода эти волны даже при отсутствии диссипации энергии преобразуются в волны с комплексными постоянными распространения - комплексные волны. [40]
 |
Энергетические превращения при механических и электромагнитных колебаниях. [41] |
Дважды за период колебаний энергия превращается из одного вида в другой и обратно. Полная энергия колебательного контура как и полная энергия механического осциллятора, в отсутствие диссипации остается неизменной. [42]
Упрощенная МГД-система и связанные с ней разрывы. Если угол между вектором магнитного поля и осью х мал, то в отсутствие диссипации скорости двух семейств характеристик оказываются близкими. Одно из этих семейств соответствует вращательным волнам, а другое - магнитозву-ковым волнам: быстрым, если аА се, или медленным, если аА се. Wu, Kennel ( 1993), рассмотрим случай aA се. [43]
Конфигурация и вид заполнения существенно влияют на особенности электромагнитных процессов в экранированных волноводах и часто обусловливают возникновение принципиально новых физических-явлений. К таким явлениям относятся: возникновение волн с комплексными волновыми числами даже при отсутствии диссипации энергии в средах, наличие обратных волн с аномальной дисперсией, волн с вращающейся плоскостью поляризации, явление так называемого комплексного резонанса, инверсия критических частот и др. Неоднородное заполнение волноводов приводит к сложным изменениям спектра собственных волн. [44]
Однако в первом случае ( рис. 1.16 а) их наличие вызвано диссипацией энергии в материале стержня, в результате чего энергия в волноводе переносится вдоль энергетических линий к его центральной области. Параметры второго волновода ( рис. 1.16 6) таковы, что в нем волна НЕц даже в отсутствие диссипации энергии обладает комплексной постоянной распространения. Энергия комплексной волны в прямом направлении переносится вдоль оси волновода. Постепенно разворачиваясь, ее поток приобретает в области, примыкающей к экрану [24, 27], направление, противоположное первоначальному. В результате оказывается, что полный поток мощности через поперечное сечение волновода равен нулю. Диссипативные потери в этом случае принципиально не меняют характер передачи энергии в волноводе. [45]
Страницы: 1 2 3 4