Отсутствие - сферическая симметрия
Cтраница 1
Отсутствие сферической симметрии в молекулах приводит к тому, что орбитальный момент количества движения электронов L не сохраняется. Таким образом, принятая в атомах классификация электронных состояний по квантовому числу L здесь невозможна. Аксиальная симметрия задачи допускает сохранение лишь проекции момента количества движения на ось симметрии. [1]
Специфика уравнений анизотропной теории упругости ( отсутствие сферической симметрии у соответствующего оператора) делает весьма сложной проблему построения решений даже в относительно простых задачах для канонических областей. [2]
Основным источником затруднений в молекулярных задачах является отсутствие сферической симметрии, присущей изолированному атому. Операторы М2 и операторы составляющих механического момента, которые играли такую важную роль при нашем рассмотрении структуры атома, больше не коммутируют с оператором Гамильтона и таким образом теряют свою полезность. Правда, многие молекулы содержат некоторые элементы симметрии, так что задача может быть упрощена при помощи теории групп, но эти элементы симметрии являются свойствами индивидуальных молекул и не могут быть использованы в общей теории строения молекул. [3]
Наличие электрических квадрупольных моментов у многих ядер указывает на отсутствие сферической симметрии в распределении заряда. [4]
Полное описание геодезических черной дыры Керра весьма сложно из-за отсутствия сферической симметрии. [5]
Такая форма линий спектра наблюдается, если неспаренный электрон находится в р - и более высоких состояниях, характеризующихся отсутствием сферической симметрии электронного облака. [6]
 |
Сдвиги элементов 6-го и 7-го периодов, обусловленные лантаноидным. [7] |
Данные по потенциалам ионизации подчеркивают сложный, резко выраженный периодический характер изменения энергии связи внешних электронов при возрастании z, обусловленный в конечном итоге отсутствием сферической симметрии внутренних электронных оболочек, и указывает на недостаточность статистической модели атома, приводящей к выводу о постепенном понижении энергии ионизации с возрастанием z ( [55], стр. [8]
Формула ( 1) выведена для атома со сферической симметрией электронной йболочки. При отсутствии сферической симметрии магнитная восприимчивость молек лы в разлшЕНЪЕХ направлениях неодинакова, Это явление называется анизотропией магнитной восприимчивости. Такая особенность диамагнетизма играет большую роль в исследовании органических соединений ( см. стр. [9]
Эта формула выведена для атома со сферической симметрией электронной оболочки. При отсутствии сферической симметрии магнитная восприимчивость молекулы в различных направлениях неодинакова. Это явление называется анизотропией магнитной восприимчивости. Такая особенность диамагнетизма играет большую роль в исследовании органических соединений. [10]
Формула ( 3) выведена для атома со сферической симметрией электронной оболочки. При отсутствии сферической симметрии магнитная восприимчивость молекулы в различных направлениях неодинакова. Это явление называется анизотропией магнитной восприимчивости. Такая особенность диамагнетизма играет большую роль в исследовании органических соединений. [11]
 |
Схема рассеяния электро нов атомом. [12] |
Практически всегда рассматривается рассеяние на большом числе атомов. В случае отсутствия сферической симметрии электронной плотности индивидуального атома усреднение по ориентации атомов в пространстве приводит к эффективной сферической симметрии потенциала атома. [13]
В картине рассеяния электронов молекулами появляются новые, отличные от рассеяния атомами, черты. Это определяется отсутствием сферической симметрии потенциала взаимодействия и наличием дополнительных степеней свободы, связанных с движением ядер. Возбуждение электронных состояний также приобретает специфичность, однако в основных чертах схоже с аналогичными процессами в атомах. Ниже в рамках борновского приближения будут рассмотрены качественные особенности рассеяния электронов, в основном двухатомными молекулами. [14]
Полное пространство-время метрики Керра - Ньюмена исследуется в принципе так же, как и в метрике Шварцшильда. Дополнительная трудность здесь связана с отсутствием сферической симметрии. Мы считаем, что М2 Q2 а2, ибо только в этом случае решение описывает черную дыру. Все инварианты кривизны при г г конечны, и пространство-время не имеет особенностей. [15]
Страницы: 1 2