Cтраница 1
Отсутствие столкновений между молекулами в разреженном газе приводит к своеобрааному условию равновесия между различными частями газа в замкнутом объеме. [1]
Отсутствие столкновений между молекулами в разреженном газе приводит к своеобразному условию равновесия между различными частями газа в замкнутом объеме. [2]
В отсутствие столкновений волна не можег распространяться в областях, отмеченных на диаграммах штриховкой, и плазма ведет себя как фильтр с полосами запирания и пропускания. Края полос характеризуются вполне определенными частотами ( указанными на фигурах), при которых может иметь место следующее: либо при частотах GI, о2 и сор постоянная распространения волн стремится к нулю, и эти области дисперсионной диаграммы соответствуют отсечке, либо частоты оь и со3 связаны с волнами, постоянная распространения которых стремится к бесконечности, и эти области называются резонансными. С физической точки зрения поведение волн при отсечке и резонансе совершенно различное. По мере распространения волны волновой вектор k ( x) может принять нулевое значение. [3]
В отсутствие столкновений взаимодействие между частицами плазмы осуществляется через дальнодействующие электромагнитные силы. Каждая частица движется по траектории, описываемой уравнением движения с самосогласованными электрическими и магнитными полями. [4]
При отсутствии столкновений между молекулами течение газа на первый взгляд не должно зависеть от разности давлений в разных частях газа. Действительно, молекула, свободно пролетающая от стенки к стенке, не испытывает какого-либо воздействия со стороны других молекул, поэтому ее движение не должно измениться от того, что в какой-то части газа изменилась плотность частиц ( число частиц в единице объема), а значит и давление. [5]
При отсутствии столкновений частиц полная скорость изменения одно-частичной функции распределения согласно теореме Лиувнлля равна нулю. [6]
Допущение об отсутствии столкновений сводит задачу о пространственных зарядах в слое к той же задаче в высоком вакууме. В том случае, когда мы хотим подсчитать ток, ограниченный пространственным зарядом носителей, обусловливающих этот ток, не в высоком вакууме, а в газе, при большом давлении, уравнение живых сил ( 290), служащее одним из исходных положений теории Ленгмюра, перестает быть справедливым вследствие потери энергии, которую заряженная частица испытывает при каждом столкновении. [7]
Поток частиц в отсутствие столкновений ( поток Кнуд-сена) представляется в некотором смысле простейшим и наименее интересным. В этом случае для нахождения зависимости концентрации от времени доста - - точно просуммировать независимые перемещения отдельных частиц. [8]
В общем случае при отсутствии столкновений или взаимодействия между частицами турбулентное движение частиц связано только с турбулентностью жидкости ( разд. Следовательно, турбулентное движение множества частиц действительно не играет существенной роли при течении взвеси по трубе в экспериментах, описанных в разд. [9]
Необходимо отметить, что предполагается отсутствие столкновений между частицами разрывной ( второй) фазы. [10]
Импульс - 1 вырабатывается при отсутствии столкновения - лошади с препятствием. [11]
Это ясно видно уже в случае отсутствия столкновений ( уравнение (7.3) гл. Действительно, могла уже привлечь внимание странная черта общего решения (7.5) гл. А (, k, со) зависит от переменной ( что видно из формулы), в то время как он должен зависеть только от параметров разделения k и со. [12]
Теоретически скорости витания обычно определяются при предположении отсутствия столкновения частиц между собой и со стенками аппарата. На рис. 39 показана схема сил, действующих на единичную частицу в восходящем потоке. [13]
Электростатические волны в горячей плазме затухают даже в отсутствие столкновений. Этот удивительный результат был получен впервые при исследовании на комплексной плоскости со аналитического продолжения потенциала ср после преобразования Лапласа. [14]
При наличии высокого вакуума возврат испаренных атомов из-за отсутствия столкновений с молекулами газа практически отсутствует и скорость испарения имеет максимальную для данной температуры величину. Испаряющиеся частицы, уходя с поверхности металла, сохраняют прямолинейное движение вплоть до удара о стенку сосуда. Если между источником пара и стенкой сосуда поместить экран, то на стенке образуется молекулярная тень ( в виде резко очерченного участка, не покрытого частицами испаряющегося вещества), воспроизводящая изображение экрана, а на самом экране налет от сконденсировавшегося пара получается только на той стороне экрана, которая обращена к источнику пара. [15]