Отсутствие - столкновение
Cтраница 3
Обсудим возможности усиления поверхностных волн в полупроводниках электронным пучком. В отсутствие столкновений фазовая скорость поверхностной волны ш / / г2 с - ъ - может быть сколь угодно малой. В частности, при ш ш ( е 1) - - 1 / 2 она обращается в нуль. Для типичных значений параметров v 10й с-1, е 1012 с-1 и ю - - 1012 с - величина г ( 1) имеет порядок единицы. Иными словами, сильная резонансная связь между колебаниями в миллиметровой области частот осуществляется только в случае релятивистских скоростей пучка. [31]
 |
Спектры пропускания ряда светофильтров, выпускаемых фирмой. [32] |
В лампе этого типа атомы ртути возбуждаются под действием электрического разряда в состояние, отвечающее линии поглощения 2537 А. В отсутствие столкновений это состояние в течение небольшого промежутка времени сохраняется, а затем атом возвращается в основное состояние, излучая при этом фотон с длиной волны 2537 А. Выбор источника света для проведения определенной фотохимической реакции зависит от многих факторов, из которых три наиболее очевидных были упомянуты в начале этого раздела. [33]
Двигаясь в основном вдоль силовых линий, заряженные частицы плазмы сравнительно недалеко отклоняются от магнитных поверхностей за счет магнитного дрейфа. В отсутствие столкновений эти отклонения не приводят к потоку тепла или частиц поперек магнитных поверхностей. [34]
Во всех процессах, описанных выше, перенос величины У происходит вследствие соударений молекул друг с другом. В отсутствии столкновений между молекулами явления переноса носили бы существенно иной характер, чем в обычных условиях, когда происходит множество столкновений за единицу времени. Величина У сохраняется молекулами на длине свободного пробега и при каждом столкновении изменяется скачком. Таким образом, в отсутствии столкновений происходит перенос величины У на длине, равной Я. Так как Я весьма мала даже при сравнительно небольших давлениях, то на макроскопических расстояниях, во много раз превышающих Я, величина У изменяется практически непрерывно от слоя к слою. [35]
При строгом отсутствии столкновений семейство связанных частиц на орбитах захвата не пополняется за счет распределения несвязанных частиц. Поэтому влияние любого вклада связанных частиц в М непродолжительно и исчезает со временем, когда достигается стационарное состояние. [36]
Так как излучающие частицы движутся с различными скоростями и в различных направлениях, то частотные сдвиги излучаемых ими линий различны. Поэтому даже в случае отсутствия столкновений неподвижный спектральный прибор будет регистрировать множество естественно уширенных линий, различно смещенных относительно частоты VQ. Суперпозиция этих смещенных линий и дает наблюдаемый профиль уширенной линии. Это так называемое доплеровское уширение линии является неоднородным. Каждая конкретная частица в описанной ситуации может излучать линию лишь в узком, определяемом естественным уширением, спектральном диапазоне, сдвинутом относительно VQ на конкретную величину, однозначно связанную со скоростью и направлением движения этой частицы. Естественно, что и поглощать излучение с фиксированной частотой смогут только те частицы, доплеровский сдвиг которых соответствует этой частоте. [37]
Наличие аномального сопротивления приводит к выделению тепла в плазме по формуле Q / 2 / а, где / - плотность тока, а а - электропроводность. Нагрев электронной и ионной компонент в отсутствие столкновений между ними за время протекания тока происходит с разной скоростью. [38]
 |
Столкновение двух сообщений. [39] |
Отношение S / G представляет долю сообщений из числа передаваемых в канал, которые проходят успешно. Это число должно быть равно вероятности отсутствия столкновений. [40]
К аналогичному типу относится необратимое поведение плазмы, описываемой уравнением Власова, хотя оно проявляется несколько более тонко. Оказалось, что эти колебания затухают даже в отсутствие столкновений. Такое затухание Ландау прекрасно описывается уравнением Власова. Характерной особенностью-затухания Ландау опять-таки является зависимость от начального состояния. [41]
Таким образом, холловское поле вообще не образуется, и ток вдоль оси у равен нулю. Мы приходим теперь к поразительному выводу: в отсутствие столкновений сопротивление собственного полупроводника в сильном магнитном поле бесконечно. [42]
Как ленгмюровские, так и ионно-звуковые колебания существуют лишь при условии, что их фазовая скорость со / А: значительно превосходит тепловую скорость, соответственно, электронов или ионов. В противном случае волны начинают затухать даже в отсутствие столкновений. Ландау, возникает благодаря взаимодействию волны с резонансными частицами, имеющими скорость, близкую к фазовой скорости волны. [43]
Каналирован-ные частицы имеют существенно большие пробеги по сравнению с частицами, движущимися в отсутствие К. Это связано, с одной стороны, с тем, что отсутствие близких столкновений с ядрами уменьшает ядерные потери энергии, а с другой - траектория каналированных частиц лежит в области ноннж. [44]
Заметим, что найденные здесь собственные значения получаются при сделанном нами предположении о ведущей роли столкновений, Рассуждения, проведенные в конце разд. Если бы мы решали задачу на собственные значения для уравнения Власова в отсутствие столкновений, то у нас получился бы совершенно другой спектр. [45]
Страницы: 1 2 3 4