Cтраница 3
Несмотря на кажущееся сходство описанного усилителя с трехуровневым квантовомеханическим усилителем ( мазером), предложенным Бломбергеном [9] 2), принципы работы этих усилителей совершенно различны. В упрощенном виде работа ферритового усилителя основана на модуляции вещественной части магнитной восприимчивости, а не на изменении нормальной населенности двух уровней. Однако предлагаемое устройство, так же как и квантовомеханический усилитель, должно иметь малый шум-фактор. [31]
Развитие предмета нелинейной оптики в современную зрелую область науки обусловлено, в основном, работой Бломбергена и его коллег. Далее мы рассмотрим всего несколько показательных примеров явлений нелинейной оптики. [32]
Теоретическое объяснение указанных новых нелинейных эффектов было дано Андерсоном и Сулом [12, 13], использовавшими выдвинутое Бломбергеном и Деймо-ном [4] предположение о роли, которую играют в этих эффектах спиновые волны. [33]
Интересно отметить, что образец № 7 Деймона имел, по-видимому, более низкий порог, чем образец Бломбергена и Уанга. [34]
Эллиот и Лоудон [182] рассмотрели взаимодействие электрического вектора световой волны со спиновой системой с помощью спин-орбитальной связи, а Шен и Бломберген [238] построили квантовомехани-ческую теорию этого механизма рассеяния. [35]
Минимизируя ( 26) с учетом ( 27), получаем, что величина соя очень близка к значению, при котором имел место наблюдавшийся Бломбергеном, Уангом и Деймо-ном максимум дополнительного поглощения; это видно из табл. 1 и фиг. В табл. 1 теоретические значения соя, при которых наблюдается минимум выражения ( 26), сопоставлены с положением максимума дополнительного резонанса. При этом мы предполагали, что максимум дополнительного резонанса соответствует такому значению постоянного поля, при котором нестабильность наблюдается для наименьшего сигнала. При расчете диссипативньш член для определенности был взят в форме Ландау - Лифшица; в этом случае т ] 0 au, 7) fc ашй. [36]
Коэффициент К, согласно существующей теории, зависит от интенсивности диполь-дипольного взаимодействия между ядром, находящимся во второй и более удаленных сферах, и парамагнитным центром и может быть описан уравнением Бломбергена для релаксации по ди-поль-дипольному механизму. [37]
В последние годы наблюдался ряд интересных релаксационных явлений, обусловленных одновременными переходами спинов двух различных типов, между которыми существуют спин-спиновое и диполь-дипольное взаимодействия в одном и том же образце. Бломберген и др. [95] назвали эти эффекты кросс-релаксацией, однако сейчас это название охватывает такое множество явлений, что оно в значительной степени утратило свой первоначальный смысл. [38]
Естественно, что это явление может быть использовано и аналитических целях. Бломберген [29], а затем Циммерман [46] обнаружили, что влияние парамагнитных ионов зависит от их состояния. Как правило, получалось, что яоны, связанные в комплекс, менее эффективны в релаксации, чем ионы свободные, - окруженные только водой. [39]
Эта статья играла ведущую роль в развитии ЯМР фактически до выхода в свет в 1961 году моей монографии Ядерный магнетизм, которая значительно расширила, обобщила и обновила БПП, а также исправила несколько ошибок. Одаренный находчивым и плодотворным умом, Бломберген, более чем кто-либо другой, постоянно движим духом соревнования, который создает вокруг него чувство напряжения, и который в 1981 году привел его, неожиданно для многих, к четверти Нобелевской премии, не за ЯМР, а за работы по нелинейной оптике. [40]
В помещенных в волновод прямоугольных пластинах из поликристаллического феррита при больших уровнях высокочастотной мощности наблюдается изменение свойств. Аналогичное явление было обнаружено Деймо-ном [1] и Бломбергеном и Уангом [2] в сферах из монокристалла феррита. Резкое увеличение поглощения выше некоторого критического уровня мощности связано с дополнительным резонансом. [41]
Измерено время спин-решеточной релаксации в ит-триевом гранате. При измерениях был использован резонансный метод, аналогичный методу Бломбергена и Уанга и Деймона. [42]
Настоящая теория не может также объяснить появления добавочных пиков поглощения, обнаруженных Скоувилом. Они выражены слабее, чем дополнительные пики, наблюдавшиеся Бломбергеном, Уангом и Деймо-ном, и появляются при высоких пороговых уровнях и при более низких постоянных магнитных полях, чем главный пик дополнительного поглощения. Кроме того, эти дополнительные пики очень размыты - они могут достигать даже основного дополнительного пика. Возможно, что эти добавочные пики поглощения соответствуют нестабильности других групп спиновых волн. Эта нестабильность вызвана теми спиновыми волнами, которые стали нестабильными под действием однородной прецессии. [43]
АЯК - полуширина резонансной кривой спиновых волн), возникает нестабильность, вызванная нарастанием амплитуд спиновых волн с половинной частотой по отношению к частоте однородной прецессии. Это проявляется в появлении дополнительного пика поглощения мощности, который наблюдали Бломберген и Уанг. [44]
В ней было экспериментально показано, что в растворах парамагнитных солей релаксация протонов происходит не в объеме свободного растворителя, а в основном лишь в сольватных сферах парамагнитных частиц. На основании этого, вопреки общепризнанной в те годы релаксационной теории Бломбергена, Переела и Паунда, не предсказывающей зависимость релаксационных параметров протонов от молекулярного строения растворов, был сделан вывод, что экспериментальное изучение релаксации ядер растворителя дает метод исследования структуры парамагнитных растворов. Известно, что в настоящее время релаксационные измерения на ядрах молекул растворителя в растворах парамагнитных солей действительно используются как метод исследования структуры растворов. [45]