Cтраница 4
Построена квантовомехаиическая модель ферромагнитного высокочастотного усилителя. На основе этой модели показано, что сходство в работе высокочастотного усилителя и трехуровневого усилителя Бломбергена является лишь внешним. Показано также, что для работы трехуровневого усилителя необходима отрицательная температура для его двух уровней, в то время как для аналога ферромагнитного усилителя это не существенно; его работа определяется только временной частью матрицы плотности. [46]
Здесь g - фактор спектроскопического расщепления для электрона, 3 - магнетон Бора, Н - полное приложенное поле, постоянное и высокочастотное, Alk - константы обменного взаимодействия между t - м и / г-м ионами, отличные от нуля только для ближайших соседей, a rik - расстояние между i - u и / г-м ионами. Они связаны с эффектами анизотропии, которые, по-видимому, не влияют на результаты Деймона, Бломбергена и Уанга [8, 9] сколько-нибудь заметным образом. [47]
В 1946 г. Блох, Хансен и Паккард [1] в Стенфорде, а также Паунд, Парсел и Торрей [2] в Гарварде независимо открыли явление ядерного магнитного резонанса ( ЯМР), который является прямым следствием существования ядерных магнитных моментов. Первоначальное применение метода заключалось в точном определении ядерных магнитных моментов и спинов, но затем результаты работ Бломбергена, Парселла и Паунда [3], Пейка и Гутовского [4] и Паунда [5] указали на весьма большую перспективность использования метода ЯМР для исследования структуры твердых тел. В последние десять лет опубликовано много работ по теории и применению магнитного резонанса при изучении твердого состояния. [48]
То обстоятельство, что ширина кривой остается почти постоянной при изменении частоты более чем в три раза, согласуется с современными теориями ферромагнитного резонанса. Из неизменности ширины кривой при изменении частоты следует, что Хши Г2 в уравнениях движения Ландау - Лифшица и Блоха - Бломбергена являются приблизительно постоянными в этом частотном интервале. [49]