Cтраница 2
Авогадро 7VA, называется постоянной Болъцмана в честь выдающегося австрийского физика Людвига Больцмана, основоположника теории кинетических явлений. [16]
Бозе - Эйнштейна переходит в Болъцмана распределение n / - exp [ ( и, - Ej) / kT ], При низких теми - pax ( ниже темп-ры вырождения бозе-гаяа) часть частиц переходит в состояние с нулевым импульсом и наступает Лозе - Эйнштейна конденсация. [17]
Это уравнение называется кинетическим уравнением Болъцмана. [18]
Планка постоянная, h - Болъцмана постоянная) быстро возрастает с понижением к. JVI, па легчайшего намагничивания ось мпгут иметь произвольные ( начальные) значения. Анализ показывает 12 ], что равновесные значения М2 и М2 устанавливаются неодновременно. [19]
Полученное распределение называется распределением Максвелла - Болъцмана. [20]
Второй множитель учитывает с помощью постулата Болъцмана изменение плотности числа микросостояний. Эта плотность считается пропорциональной статистическому весу, что соответствует предположению о слабой зависимости от ДЕ и AN размытия макроскопического состояния по энергии и числу частиц. [21]
Это интегро-дифференциальное уравнение называют также уравнением Болъцмана. [22]
ИНТЕГРАЛ СТОЛКНОВЕНИЙ - член в кинетическом уравнении Болъцмана, равный изменению ф-цин распределения частиц ( или квазичастиц) за единицу времени в элементе фазового объема вследствие столкновений между ними; его наз, также оператором столкновений. [23]
Паули, из него можно вывести кинетическое уравнение Болъцмана. [24]
Это уравнение, иногда называемое уравнением Пуассона - Болъцмана, представляет собой центральный пункт теории Де-бая - Хюккеля. С его помощью осуществляется программа самосогласованного определения эффективного потенциала и парной функции распределения. В нем же сосредоточена и слабость теории с фундаментальной точки зрения. Действительно, уравнение Пуассона справедливо в электростатике макроскопической непрерывной среды. Применение его к системе частиц фактически означает, что мы сглаживаем дискретное распределение частиц и заменяем их непрерывным распределением заряда. Такая процедура требует теоретического обоснования. Однако она позволяет успешно предсказывать результаты эксперимента, откуда следует, что подобные представления имеют глубокие основания. Мы можем качественно понять это, если представим себе, что внутри эффективного радиуса взаимодействия имеется очень большое число частиц. [25]
В этих формулах величина k - это постоянная Болъцмана ( прим. [26]
Одна из основных трудностей, возникающих при решении уравнения Болъцмана, обусловлена сложным характером интеграла столкновений как в нелинейном ( выражение (1.1) гл. Поэтому неудивительно, что для интеграла столкновений были предложены другие, более простые выражения. Их называют моделями интеграла столкновений. Любое уравнение типа Больцмана, в котором интеграл столкновений Больцмана заменен его моделью, назьк вается модельным уравнением или кинетической моделью. [27]
В предыдущих главах были рассмотрены некоторые методы решения уравнения Болъцмана, основанные на его линеаризации и разложениях по малому параметру, разложениях типа Гильберта и Чепмеыа - Энскога. Процедура линеаризации обычно применялась вместе с использованием кинетических модельных уравнений. Однако можно показать, что модельные уравнения способны аппроксимировать не только линеаризованное уравнение Больцмана, но также и его решения ( гл. [28]
Этот результат составляет основное содержание так называемой Н - теоремы Болъцмана. [29]
Вт м - 2К - 4 - постоянная Стефана - Болъцмана. [30]