Больцман

Cтраница 3

Больцман 41 дал общую теорию механического поведения твердых тел, которые не являются ни чисто упругими, ни истинно вязкими. Теория Больцмана не основана на каких-либо положениях о структуре реальных твердых тел. [31]

Больцман добавил к упругим силам Ее, ( t) не силы вязкости, как это сделали Кельвин, Фойхт и Мейер, а более сложную функцию, учитывающую все ранее происходившие воздействия. [32]

Схема невозможного процесса превращения тепла в работу. [33]

Больцман: природа стремится к переходу от состояний менее вероятных к состояниям более вероятным. [34]

Больцман показал, что этот закон остается справедливым не только для однородного поля сил тяжести, но и для распределения частиц идеального газа в любом неоднородном силовом поле. [35]

Больцман родился в Вене 20 февраля 1844 г. Свое научное образование он получил в Вене, где слушал Стефана, в Гейдельберге и Берлине. В 1867 г., по окончании курса, Больцман был оставлен при Венском университете в качестве ассистента физического института. В 1869 г. он был приглашен на должность профессора теоретической физики в Грац. Это был период расцвета научной деятельности Больцмана, к которому относятся наиболее важные его работы. [36]

Больцман резко выступал против идеалистических воззрений Маха и Оствальда. Он считал, что только материалистические представления о существовании атомов и молекул могут раскрыть подлинный физический смысл уравнений с частными производными, которыми описываются макроскопические свойства материи, как непрерывной среды. Дальнейшее развитие атомистической физики наглядно продемонстрировало правоту Больцмана. [37]

Больцман здесь вкратце набрасывает тот совершенно общий метод статистической механики, который лежит сейчас в основе всей статистической физики. В отличие от метода, изложенного в первой части книги, этот метод применим уже не только к идеальному газу, но и к любым вообще макроскопическим телам. [38]

Больцман пытается выйти из затруднения, предполагая, что равновесие с этой колебательной степенью свободы устанавливается так медленно, что при обычных временах наблюдения она не сказывается. Однако тогда при очень больших временах наблюдения теплоемкость должна была бы увеличиваться. Этого на опыте не наблюдается. [39]

Больцман приводит так называемое временное определение вероятности, которое является частным случаем статистического ее определения и не может считаться логически удовлетворительным. [40]

Больцман распознал физическую важность функции Я и получил из нее новый вывод статистики равновесных состояний, который сегодня широко известен и часто используется. [41]

Больцман показал, что, в отличие от формулы (11.14) или ( 11.14), закон распределения ( 11.14) является универсальным. Он справедлив для частиц, находящихся в произвольном потенциальном поле внешних сил. Этот закон называют законом Больцмана. [42]

Больцман показал, что между энтропией S системы и термодинамической вероятностью Р ее состояния существует следующая связь, называемая формулой Больцмана. [43]

Больцман ( 1896) показал, что энтропия системы связана с вероятностью существования той или иной молекуляр-но-кинетической структуры рассматриваемой системы. Поэтому энтропия, а следовательно, и второй закон термодинамики являются отражением статистических законов, управляющих расположением и перемещением громадных количеств частиц, из которых построены все реальные системы. Ниже будет приведен упрощенный вывод формулы Больцмана, приложимый к идеальному газу. [44]

Больцман развивает высказанное в трудах Клаузиуса представление о том, что газовые молекулы нельзя рассматривать как отдельные материальные точки. У многоатомных молекул имеются еще вращение молекулы как целого и колебания составляющих ее атомов. Еще нет доказательств реальности существования атомов, но ученый уже видит физический образ молекулы. [45]

Страницы: 1 2 3 4