Большинство - нейтрон
Cтраница 1
 |
Постоянная распада тепловых нейтронов, диффундирующих из цилиндра с раствором U233 - Н20, как функция ге. [1] |
Большинство нейтронов, производимых в процессе деления, возникает непосредственно в момент деления. Однако небольшая часть этих нейтронов эмитируется дочерними ядрами от первоначальных осколков деления в результате последовательного р-распада этих ядер. Нейтроны, обязанные этому процессу, появляются не сразу в момент деления, а позднее, спустя некоторое время. Период запаздывания зависит, в принципе, от постоянной распада предшествующего ( З - излучения, так как нейтроны выбрасываются непосредственно после Р - распада. Эти запаздывающие нейтроны удобно разбить по группам, причем каждая группа определяется характеристическим временем запаздывания между моментом деления и моментом появления нейтронов. [2]
 |
Угловое распределение ( в лабораторной системе координат мгновенных нейтронов деления s. Cf. в - угол между направлениями движения нейтрона и легкого осколка, п - число нейтронов. [3] |
Большинство нейтронов деления испускается за время 4 - 10 - 14 с. [4]
Поэтому большинство нейтронов до тех пор распадается на протоны и электроны, пока, наконец, не устанавливается соотношение 75 % протонов и 25 % нейтронов. [5]
 |
Развитие цепной реакции деления в. [6] |
В малой массе U236 большинство нейтронов деления вылетает наружу, б) В большой массе урана многие нейтроны деления вызывают деления новых ядер; число делений возрастает от поколения к поколению. [7]
 |
Развитие цепной реакции деления в U235. [8] |
В малой массе U23s большинство нейтронов деления вылетает наружу, б) В большой массе урана многие нейтроны деления вызывают деления новых ядер; число делений возрастает от поколения к поколению. [9]
На расстоянии гу г2 от источника большинство нейтронов имеет энергию меньше конечной энергии замедления. [10]
Результаты предварительных расчетов показали, что большинство нейтронов выходит из сцинтиллятора, не взаимодействуя с ядрами водорода или не захватываясь бором [4], поэтому для получения максимальной информации по схеме условный вылет моделировалось движение фиктивной частицы с некоторой массой. Такая фиктивная частица, вообще говоря, бессмертна, но рассмотрение ее прекращалось тогда, когда фиктивная масса становилась меньше некоторой заданной величины г, выбранной из условия обеспечения необходимой точности. [11]
Необходимое условие для осуществления цепной реакции - наличие достаточно большого количества урана, так как в образце малых размеров большинство нейтронов пролетает сквозь образец, не попав ни в одно ядро. Минимальная масса урана, в котором может возникнуть цепная реакция, называется критической массой. [12]
Если мы вызываем в данный момент большое число делений и рассматриваем, как меняется со временем испускание вторичных нейтронов, то находим, что большинство нейтронов появляется тотчас же при делении. Однако некоторая доля нейтронов продолжает появляться в течение известного времени после деления. Если представить зависимость числа этих запаздывающих нейтронов, появляющихся в единицу времени, от времени в виде кривой, то эта кривая будет являться суммой некоторого числа убывающих экспонент. [13]
Единственными известными источниками нейтронов являются ядра, подвергшиеся изменению в результате столкновения с частицей или квантом. Большинство нейтронов испускается с энергией примерно в 1 МеУили больше. Поскольку все ядра, за возможным исключением Не4, имеют измеримые эффективные сечения для захвата нейтронов, то свободные нейтроны в веществе быстро замедляются и захватываются; например, средняя продолжительность жизни нейтронов в парафине равна - 10 - 4 сек. [14]
В куске чистого 235U ( или 239Ри) каждый захваченный ядром нейтрон вызывает деление с испусканием около 2 5 новых нейтронов. Однако если масса такого куска меньше определенного критического значения, то большинство испущенных нейтронов вылетает наружу, не вызвав деления, так что цепная реакция но возникает. [15]
Страницы: 1 2