Cтраница 1
Большинство состояний оказывается незанятыми. Если в подавляющем большинстве состояний частиц нет или имеется только одна частица, то различие между идеальными Ферми - газом и Бозе - газом исчезает. [1]
Если вам удалось угадать большинство состояний, значит, задача научиться читать по лицам для вас неактуальна. Если же результат получился неутешительный, вам следует уделить этому вопросу особое внимание. [2]
Во втором приближении для большинства состояний поправка к энергии практически равна нулю. Но существуют состояния, для которых поправки к энергии и волновой функции обращаются в бесконечность. Физически это означает, что такие состояния вырождены. [3]
Во втором приближении для большинства состояний поправка к энергии практически равна нулю. Но существуют состояния, для которых поправки к энергии и волновой функции обращаются в бесконечность. Физически это означает, что такие состояния вырождены. [4]
На рис. 5 приведена схема электронных состояний молекулы СЬ с указанием переходов, наблюдавшихся в спектрах. Следует отметить, что большинство переходов между известными электронными состояниями Оз запрещено правилами отбора; в связи с этим большинство состояний наблюдалось только в спектре поглощения кислорода при использовании больших поглощающих слоез. [5]
Почти одновременно с коллективной моделью Бором и Моттельсоном была сформулирована обобщенная модель ядра, в к-рой объединяются черты капельной и оболо-чечной моделей и рассматривается взаимодействие коллективных и одночастичных степеней свободы. Для описания более высоких возбуждений ( выше энергии отделения нуклона), для к-рых характерны большая густота уровней и сложная структура большинства состояний, используется статистическая модель ядра. Она оперирует обычными понятиями статистич. Эти характеристики ядер широко используются при описании ядерных реакций. [6]
Минимизация логических функций, в свою очередь, проводится в три этапа. На первом этапе определяется, в какой форме ( прямой или инверсной) целесообразно осуществлять минимизацию той или иной функции. Если в большинстве состояний аргументов X исходная функция yj ( X), представленная в СДНФ или ( что то же самое) табличной форме, принимает значение логической единицы, то с целью сокращения объема вычислений ( а следовательно, и времени, затрачиваемого на минимизацию) и в ряде случаев достижения наилучшего результата не только в размере полученной функции, но иногда и в необходимости получения именно инверсной результирующей формы, функцию следует минимизировать в инверсной форме. Если же, наоборот, логический нуль встречается чаще, чем логическая единица, или необходимо получить функцию в прямой форме, то ее лучше минимизировать в прямой форме. Следовательно, на первом этапе выбирают минимизацию по нулям или единицам. [7]
Если принять, что последняя величина является нижним пределом для разности энергий двух соседних дискретных состояний, то вместо значений, найденных Бауманном, получаем 400 и 40 соответственно. Еще более низкие значения ятах получаются, если учесть, что данному значению п соответствует не одно, а много состояний. Отсутствие данных об энергиях возбуждения большинства высоких состояний и времени жизни в этих состояниях делает эту методику непригодной для конкретных расчетов. [8]
Здесь сразу же надо отметить, что имеющиеся экспериментальные и теоретические данные становятся все беднее по мере повышения возбуждения молекулы водорода и рассматривать наборы потенциальных кривых приходится уже схематически. Так, уже при п 3 для большинства состояний известны ( да и то приближенно) лишь уровни минимальных значений энергии ( дна связевой ямы) и соответствующие им межъядерные расстояния. Состояния возбуждения свободных атомов, получающихся при диссоциации молекул, не всегда определены с уверенностью, а ход потенциальных кривых можно чертить лишь весьма приближенно. [9]
Эта работа начинается с теоретических соображений того типа, который имел для Эйнштейна наибольшую силу доказательства, а именно со статистики. Он отмечает, что формулу излучения Планка можно получить, отказавшись от непрерывного распределения статистического веса в фазовом пространстве, которое является следствием динамической теоремы Лиувилля. Вместо этого следует признать, что в колебательных системах того типа, которые в теории излучения были использованы в качестве поглотителей и излучателей, большинство состояний имеет исчезающий статистический вес и только избранное число ( энергия которых есть целое кратное кванта) имеет конечные веса. [10]
Перед вами ( рис. 31) шестнадцать выражений лица, в которых закодировано шестнадцать эмоциональных состояний человека. Вот они ( правильными считаются ответы, находящиеся в одном синонимическом ряду с данными ниже формулировками):) 1) безразличие, нейтралитет, 2) угрюмость, 3) враждебность, 4) удивление, 5) веселье, 6) сильная злость, 7) грусть, 8) застенчивость ( застенчивая радость), 9) плохое самочувствие, 10) косой взгляд, 11) злость, ярость, 12) бурная радость, 13) глубокая печаль, 14) скепсис, 15) вопрос, 16) скорбь. Если вам удалось угадать большинство состояний, значит, задача научиться читать по лицам для вас неактуальна. Если же результат получился неутешительный, вам следует уделить этому вопросу особое внимание. [11]
Поскольку ядро и остов имеют электрический заряд, электрон окружен электрическим контуром, как в случае, если бы он находился в центре витка проволоки, по которой течет ток. Этот ток обусловливает появление магнитного поля, которое в том месте, где находится электрон, перпендикулярно к плоскости орбиты. Но электрон имеет магнитный момент, параллельный оси спина, и его энергия изменяется в зависимости от относительных направлений спинового магнитного момента и магнитного поля, обусловленного орбитальным движением см. уравнение ( Г-8) на стр. Поэтому энергия атома должна зависеть в некоторой степени от относительных ориентации осей спина и орбитального углового момента электронов в атоме. Это спин-орбитальное взаимодействие расщепляет большинство мультиплетных состояний атомов на несколько уровней энергии, расположенных очень близко один от другого, и является ответственным за возникновение так называемой тонкой структуры атомных спектров. [12]
Установим теперь связь результатов этой главы с зонной картиной электронного спектра, введенной нами в разд. Рассматриваемые кристаллы имеют трансляционную симметрию простой кубической решетки. Для описания электронных состояний мы использовали волновые векторы, область изменения которых была ограничена зоной Бриллюэна. При этом любой волновой вектор, отличающийся от волнового вектора в пределах зоны Бриллюэна на вектор обратной решетки, мы называли эквивалентным волновым вектором. В приближении почти свободных электронов нам пришлось рассматривать волновые векторы для большинства состояний, лежащие вне зоны Бриллюэна. Такое рассмотрение носит название схемы расширенных зон. Она наиболее удобна для описания свойств металлов. Чтобы связать энергетический спектр свободных электронов со спектром в зоне Бриллюэна, заметим, что область обратного пространства, содержащая точку k0 и ограниченная по любому направлению ближайшими плоскостями брэггов-ского отражения, является первой зоной Бриллюэна. В простой кубической решетке - это куб, изображенный на рис, 16.4. Тогда энергию электрона E n2k2 / 2m с k, лежащим вне зоны Бриллюэна, можно изобразить в виде функции эквивалентного вектора k - q, который лежит уже в пределах зоны Бриллюэна. Такая процедура использовалась нами на рис. 2.2 6, где изображены энергетические зоны в модели почти свободных электронов. Как показано на рис. 16.6, именно таким образом состояния в треугольных областях, расположенные вне первой зоны Бриллюэна, и содержащиеся в них сегменты поверхности Ферми приводятся в первую зону Бриллюэна. В результате мы получаем так называемую схему приведенных зон. [13]
Мы доказали, что в результате движения газовых молекул друг относительно друга эта величина всегда уменьшается. Содержащаяся в этом односторонность процесса, очевидно, не является следствием уравнений движения, которым подчиняются молекулы. Действительно, эти уравнения не меняются, если время изменяет свой знак. Эта односторонность создается, напротив, исключительно начальными условиями. Действительно, наша теория требует только, что всякий раз, когда тела вступают во взаимодействие, начальное состояние образованной из них системы должно быть совершенно исключительным по своим свойствам ( упорядоченным, маловероятным); такими свойствами должны обладать лишь очень немногие состояния этой механической системы при данных: внешних механических условиях. Этим и объясняется, что система принимает со временем состояния, которым более не присущи такие свойства и которые мы называем неупорядоченными. Так как большинство состояний системы не упорядочены, мы называем их также вероятными состояниями. [14]