Задача - распространение - тепло
Cтраница 1
Задача распространения тепла стержнем может быть решена с известным приближением и в том случае, если учитывать изменение температуры по сечению стержня. Такое решение необходимо для расчета теплоотдачи толстых ребер из материала с малым коэффициентом теплопроводности. [1]
 |
Теплопередача стержня конечной длины.| Призматическое ребро. [2] |
Результат решения задачи распространения тепла в стержне имеет практическое применение для расчета теплоотдачи ребристых нагревательных приборов. [3]
При решении задач распространения тепла недостаточно одного уравнения теплопроводности, требуется еще знать краевые условия, которые отражают начальное распределение температуры в теле и условия теплообмена на границах рассматриваемого тела. [4]
Для решения задач распространения тепла от реальных источников используют принцип наложения элементарных решений, который заключается в том, что температура от совместного действия совокупности распределенных в пространстве или времени источников принимается равной сумме температур от действия каждого отдельного источника. Принцип наложения применяют при расчете процесса распространения тепла линейными дифференциальными уравнениями и подобными граничными условиями. [5]
Последняя аналогична задаче распространения тепла в многослойной теплоизоляции скважины. [6]
Итак, решение задачи распространения тепла в пластине с температурными источниками на границах, действие которых взаимосвязано, может быть получено суммированием решений для полуограниченного тела. Fo) число слагаемых, которые надо учитывать, увеличивается и пользование, таким образом, методом суперпозиции становится неудобным. [7]
В практических приложениях задачу распространения тепла с фронтом превращения решают, принимая следующую приближенную схему. [8]
Мы видели, что задача распространения тепла в условиях нестационарного режима в общем случае аналитически не может быть решена вследствие чрезмерной сложности. [9]
КОНТАКТНЫЕ ЗАДАЧИ ТЕОРИИ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ - задачи распространения тепла ( стационарные и нестационарные для эллиптич. Входящие в дифференциальное уравнение коэффициенты k, с, р, имеют разрывы 1-го рода, что приводит к задачам со слабыми разрывами решений - непрерывной температурой Т и разрывными ее производными. Однако поток тепла w задается непрерывным. [10]
Напомним, что при рассмотрении задачи распространения тепла в неограниченном стержне ( II; 204 ], мы построили решение уравнения ( 39), удовлетворяющее первому из условий ( 35) в виде определенного интеграла. При этом, конечно, не надо было предполагать, что о 00 есть целая функция. [11]
Задача приводится, таким образом, к задаче распространения тепла в стержне, один конец которого поддерживается при нулевой температуре, между тем как на другом конце происходит теплообмен со средой нулевой температуры. [12]
Задача ( 97) - ( 99) приводится, таким образом, к задаче распространения тепла в стержне, концы которого поддерживаются при температурах 0 и Rty ( t) соответственно. [13]
С математической точки зрения положение осложняется тем, что наличие течения расплавленной массы нарушает одномерность задачи распространения тепла, несмотря на то что толщина расплавленной пленки приблизительно в 20 - 25 раз меньше глубины прогрева. [14]
В теплообменник аппаратах поверхности нагрева представляют собой плоские, цилиндрические или сферические стенки, поэтому решение задач распространения тепла теплопроводностью в телах с указанными геометрическими формами имеет большое практическое значение. [15]
Страницы: 1 2