Cтраница 3
![]() |
Кристаллические решетки ферромагнетиков. [31] |
Кристаллы ферритов также имеют структуру кубической или гексагональной симметрии, но значительно сложнее, чем у металлических ферромагнетиков. На рис. 1.4, г приведены структуры так называемых шпинелей, присущие большинству ферритов. [32]
Кристаллы ферритов также имеют структуру кубической или гексагональной симметрии, но значительно сложнее, чем у металлических ферромагнетиков. На рис. 1 4, г приведены структуры так называемых шпинелей, присущие большинству ферритов. [33]
Некоторые из них, например в ферритах цинка и кадмия, склонны покидать решетку вместе с кислородом, другие стремятся занять новую позицию в катиониых подрешетках. Однако поскольку все катионные узлы, характерные для идеальной решетки шпинели, уже заняты, металлические атомы занимают узлы, являющиеся фактически междоузлиями по отношению к шпинелыной структуре. Для большинства ферритов этот процесс может осуществляться лишь в ограниченных масштабах в пределах однофазной шпинельяой структуры. Дальнейшее же удаление кислорода сопровождается выделением новой, чаще всего вяоститной фазы, легко обнаруживаемой микр Оструктуриым и химическим анализом. [34]
![]() |
Характер кривых зависимости проницаемости ( или индукции феррита 2000НМ от температуры на различных участках кривой намагничивания / - слабые поля. 2 - в об. [35] |
Величины Р, вычисленные по уравнению ( 1 - 16), можно сопоставить с потерями, вычисленными но площади гистерезисной петли, измеренной в постоянных полях. Площадь петли определяется значениями Нс и Вг для заданной максимальной индукции. Так как для большинства маг-нитномягких ферритов величина Вг в сильных полях составляет 0 3 - 0 6 от значения максимальной индукции, а коэрцитивная сила изменяется в пределах нескольких порядков ( от единиц до тысяч ампер на метр, или от сотых до десятых долей эрстеда), то очевидно, что значение Р в сильных полях при заданном Вм и указанной области частот в основном определяется коэрцитивной силон материала. [36]