Бомбардировка - мишень
Cтраница 1
 |
Варианты изготовления анодов различной конструкции. [1] |
Бомбардировка мишени электронами приводит, кроме того, к появлению вторичных свободных электронов, отраженных или выбитых из мишени за счет вторичной электронной эмиссии и имеющих значительные скорости. Вторичные электроны, попадая на элементы конструкции рентгеновской трубки, приводят к снижению срока службы трубки, а значительная их часть снова попадает на анод и вызывает появление дополнительного рентгеновского излучения - афокального, возбуждаемого вне фокуса трубки и имеющего более широкий спектральный состав и угол излучения. [2]
Бомбардировка мишеней пучком заряженных частиц на циклотроне, как метод производства радиоактивных изотопов, в двух отношениях дополняет описанные выше методы получения изотопов в реакторе. [3]
При бомбардировке мишени электронами на ней создается заряд, запоминающий записанное изображение. Это изображение затем может быть проявлено путем понижения потенциала мишени и построчного растрового сканирования ее электронным лучом. При сканировании в цепи мишени возникает пульсирующий ток, который после усиления может быть использован для управления телевизионным приемником. Поскольку при считывании скорость электронов в читающем луче сравнительно мала, на мишени не возникает дополнительного заряда. Однако качество изображения медленно ухудшается из-за постепенного спадания записанного заряда в течение времени сканирования мишени. [4]
При бомбардировке мишени из углерода дейтонами возбуждается ядерная реакция Схз ( d, n) N14, выход которой имеет максимумы при следующих значениях кинетической энергии дейтонов: 0 60, 0 90, 1 55 и 1 8 Мэв. Найти соответствующие энергетические уровни промежуточного ядра, через которые идет данная реакция. [5]
При бомбардировке мишени молекулами коэффициент распыления оказывается таким же, как если бы атомы, входящие в состав молекулы, приходили на мишень раздельно со скоростью, равной скорости молекулы и распыляли материал мишени независимо друг от друга. При бомбардировке нейтральными атомами коэффициент распыления должен быть таким же, как и в случае соответствующих ионов. Это было подтверждено рядом исследований [53, 54]; в работе [55] утверждается, что коэффици енты различны. Следует заметить, что собрать надежные экспериментальные данные по этому вопросу довольно трудно. [6]
При бомбардировке мишени М протонами р с энергией 330 Мэв рождаются я-мезоны. На пути пучка медленных я - - мезонов был поставлен сосуд со сжатым до 200 атм водородом. [7]
При бомбардировке мишени М протонами р с энергией 330 Мэв рождаются я-мезоны. На пути пучка медленных я - мезонов был поставлен сосуд со сжатым до 200 атм водородом. [8]
Во время бомбардировки мишени все помещение, где расположен циклотрон, было наглухо закрыто. [9]
В процессе бомбардировки металлической мишени - легируемого изделия - ускоренные ионы проникают в глубь металла. В металле ионы тормозятся при столкновениях с атомами металла и нейтрализуются свободными электронами. При этом образуется метастабильный однофазный твердый раствор. Поэтому ограничения, обусловленные нерастворимостью одного элемента в другом, в этом случае отсутствуют. Поскольку ионы многих элементов могут быть относительно легко получены, метод ионной имплантации позволяет получать большой ассортимент как совершенно новых, так и обычных сплавов на поверхности металлических изделий. [10]
Они получены при бомбардировке мишеней пучками ускоренных ионов. Прежде всего отметим, что коэффициент распыления Y, как правило, превышает единицу. Большинство экспериментов по катодному распылению проведено при энергиях падающих ионов в несколько десятков кэВ, соответствующих максимуму коэффициента распыления. Однако характер зависимости Y ( Z) сохраняется и при меньших энергиях распыляющих частиц. Благоприятная ситуация с коэффициентами распыления иногда не может быть использована на практике в разделительной ИЦР-установке, поскольку слишком велика энергия распыленных частиц. Так при разделении изотопов Си, Pd, In, Sb, Pt, Ni возникает проблема выбора между величинами коэффициента распыления и энергии распыленных частиц. Ионизация распыленных частиц дает сразу, без подогрева, плазму с достаточной начальной энергией ионов. [11]
Вначале, при бомбардировке кюриевой мишени ионами углерода, образующиеся атомы элемента Л и 102 вылетали из мишени за счет отдачи, тормозились в атмосфере гелия и притягивались отрицательно заряженной ( 400 в) металллч. [12]
Вначале, при бомбардировке кюриевой мишени ионами углерода, образующиеся атомы элемента № 102 вылетали из мишени за счет отдачи, тормозились в атмосфере гелия и притягивались отрицательно заряженной ( 400 в) металлич. [13]
Реакции, вызываемые бомбардировкой различных мишеней быстрыми протонами, характеризуются обычно меньшим выходом, чем реакции, вызываемые дейтонами. [14]
Нейтроны, возникающие при бомбардировке различных мишеней заряженными частицами или у-лучами, обычно вызывают дополнительные ядерные реакции в материале мишени. Присутствие продуктов этих реакций может осложнять идентификацию изотопов, ожидаемых или образующихся по реакции с первичными бомбардирующими частицами. Например, облучение толстой натриевой мишени дейтронами с целью получения Na24 по реакции ( d, p) сопровождается также образованием этого изотопа в глубоких слоях мишени, недоступных для дейтронов, по ( п, у) - реакции. [15]
Страницы: 1 2 3 4